LEX 1A5000-34DN
MOLEX 1A5006-34DN
MOLEX DN4000   130036-0005
MOLEX DN6000   130036-0008
MOLEX DN100L  130039-0371
WURTH 7130912
MAHLE 77925597
GMC METRAHIT 27M+KC4+KC27
DESOUTTER EAD32-900，6151656070
DESOUTTER EAD70-800，6151656110
DESOUTTER CVI3 VISION，6159326910

印度佛，比如五世纪的陈那菩萨（Dignāga）和七世纪的法称（Dharmakirti），发展出了一种原子论哲学，认为组成现实世界的原子实体其实是光或能量的瞬间流动。光被认为是和能量等同的原子整体，类似于现代光子概念，但是他们把所有物质都一概视作由这些光能粒子所构成。 [1]

希腊和泛希腊时期的理论

在公元前300年左右，欧几里得在著作《光学》（Optica）中写到了他对光性质的研究。欧几里得设想光线笔直传播，并用数学方法研究并阐述了反射定律。他质疑视觉产生于眼睛内发光的观点，因为它不能解释为什么在夜晚眨一下眼睛后还能立刻看到星星，除非眼睛发出的光以极速传播。

在公元前55年，罗马人卢克莱修将早期希腊原子论者的观点进一步作了发扬，即使和之后的粒子理论相近似，卢克莱修的理论在当时并没有被广泛接受。他写道：“太阳的光和热都是由微小原子组成，发射后将没有损耗地穿过空气介质背离光源前进” ——《关于宇宙的本质》

物理学理论

勒内·笛卡儿（1596~1650）认为光是发光物的一种机械属性，这不同于海什木（Ibn al-Haytham）和威特罗（Witelo）的“形态”说，也不同于罗吉尔·培根，格罗斯泰斯特（Grosseteste）和开普勒的“种类”说。他在1637年发表的光折射理论中，类比声波的传播行为，错误地得出了光速和传播介质密度成正比的论。虽然笛卡尔在相对速度上判断错误，但他正确地假设了光的波状性质，还成功地用不同介质下光速的差异解释了折射现象。虽然笛卡尔并不是*个尝试用机械分析解释光的人，但他明确坚持光仅是发光体和传播介质的机械波性质，而因此使他的理论被视作现代物理光学的起点。

光微粒说

法国数学家皮埃尔·伽桑狄（Pierre Gassendi）提出了他的光粒子假设，他的这一假设在他死后发表，并且在艾萨克·牛顿早年引起了他的兴趣。牛顿本人倾向于笛卡尔的实空理论（plenum）。他在他1675年的《解释光属性的假说》（An Hypothesis explaining the Properties of Light）中提到，光是由光源向四面八方发射的微粒组成。牛顿反对光波动说的一个理由是，波会绕开障碍物，而光却是直线传播的。但对于格里马尔迪（Francesco Grimaldi）观察到的衍射现象，牛顿甚至也稍作妥协，解释为光粒子移动于以太所产生的局部波造成。

牛顿的理论和光的反射现象相吻合，但对于折射现象，牛顿错误地认为是因为进入高密度介质时所受引力更大使光加速而成的。牛顿在1704年发表了他集大成的《光学》一作。牛顿本人的使光的粒子理论在18世纪甚嚣尘上。但皮埃尔-西蒙·拉普拉斯（Laplace）反驳说，人的密度既然这么大，那光几乎不可能逃脱人的引力了。用现在的说法，人将成为一个黑洞。

光波动说

在1660年代，罗伯特·胡克发表了他的光波动说。克里斯蒂安·惠更斯在1678年得出了他自己的波动学说，并在1690年发表在他的《光的专著》（Treatise on light）里。他认为光线在一个名为发光以太（Luminiferous ether）的介质中以波的形式四射，并且由于波并不受引力影响，他假设光会在进入高密度介质时减速。光波动说预言了1800年托马斯·杨发现的干涉现象以及光的偏振性。杨用衍射实验展现了光的波动性特征，还提出颜色是由光波波长不同所致，用眼睛的三色受体解释了色觉原理。

莱昂哈德·欧拉也是光波动说的支持者之一，他在《光和色彩的新理论》（Nova theoria lucis et colorum）中阐述了他的这一观点，他认为波理论更容易解释衍射现象。

之后，奥古斯丁·菲涅耳也独立完成了他的波动理论的建立，并于1817年上递给法国科学院。西莫恩·泊松完善了菲涅耳的数学证明，给了光粒子说致命一击。在1821年，菲涅耳使用数学方法使光的偏振在波动理论上得到了解释。

但波动理论的弱点在于，波，类似于声波，传播需要介质。虽然曾有过发光以太的假想，但这也因为19世纪迈克耳逊—莫雷实验陷入了强烈的质疑。

牛顿推测光速在高密度下变高（而实际光速在高密度介质变低），惠更斯和其他人觉得正相反。但当时并没有准确测量光速的条件。1802年，托马斯·杨做实验发现，当光波从较低密度介质移动进入较高密度介质之后，光波的波长会变短，他因此推论光波的运动速度会降低。1850年，莱昂·傅科的实验得到了和波动理论同样的果。

光的电磁说

1845年，迈克尔·法拉第（Michael Faraday）发现当偏振光穿过施加了磁场的透明介质时，会发生偏振旋转。这后来被称为法拉第效应，它*发现了光和电、磁的关系。在1846年，他推测光可能是沿磁感线衍生的某种形式的扰动。次年，法拉第提出光是一种高频电磁振动，不需要介质也能衍生。

法拉第的研究启发了詹姆斯·麦克斯韦（James Clerk Maxwell）研究电磁辐射和光。麦克斯韦发现自生电磁波会以恒定速度传播，而且这个速度恰好等于光速。正是从这一点出发，麦克斯韦得出了光是一种电磁波的论。20多年后，赫兹用实验证实了电磁波的存在，测得电磁波的传播速度的确与光速相同，同时电磁波也能够产生反射、折射、干涉、衍射、偏振等现象，从实验中证明了光是一种电磁波。

由麦克斯韦的理论研究表明，空间电磁场是以光速传播。这一论已被赫兹的实验证实。麦克斯韦，在1865年得出了论：光是一种电磁现象。按照麦克斯韦的理论，c/v=√(εμ)。

式中c为真空中的光速。ν为在介电常数为ε和导磁系数为μ的介质中的光速。由折射率的定义n=c/v，知n=√(εμ)。

这个关系式给出了物质的光学常数，电学常数和磁学常数之间的关

 光波的电场强度E与磁感应强度M

系。当时从上述的公式中看不出n应随着光的波长λ而改变，因而无法解释光的色散现象。后来洛伦兹在1896年创立了电子论。从这一理论看，介电常数ε是依赖于电磁场的频率，即依赖于波长而变的，从而搞清了光的色散现象。光的电磁理论能够说明光的传播、干涉、衍射、色散、散射、偏振等许多现象，但不能解释光与物质相互作用中的能量量子化转换的性质，所以还需要近代的量子理论来补充。

粒子理论的新生

波动理论几乎在所有光学和电磁学的现象中得到了验证，这是19世纪物理学的一个重大成果。但到19世纪末期，有一些实验现象要不是无法解释，就是违反当时理论，其中一个争议即为光电效应。实验数据的果指出，放出的电子能量与光线的频率成正比，而非强度。更特别的是，当光线小于某一个小频率后，无论再加大强度，都不会产生感应电流，这现象似乎是违反了波动理论。许多年来，物理学家们尝试寻找答案都无功而返，直到1905年爱因斯坦让粒子理论重回历史舞台。由于太多的实验现象为波动理论佐证，使得爱因斯坦的想法，在当时的物理学界受到了巨大质疑。然而爱因斯坦对光电效应的解释终得到了认同，并开启了波粒二象性和量子力学两扇大门。 [2]

光的波粒二象性

光电效应以及康普顿效应无可辩驳地证明了光是一种粒子，但是光的干涉和光的衍射又表明光确实是一种波。光到底是什么？光是一种波，同时也是一种粒子。光具有波粒二象性。这就是现代物理学的回答。

根据量子场论（或者量子电动力学），光子是电磁场量子化之后的直接

印度佛，比如五世纪的陈那菩萨（Dignāga）和七世纪的法称（Dharmakirti），发展出了一种原子论哲学，认为组成现实世界的原子实体其实是光或能量的瞬间流动。光被认为是和能量等同的原子整体，类似于现代光子概念，但是他们把所有物质都一概视作由这些光能粒子所构成。 [1]

希腊和泛希腊时期的理论

在公元前300年左右，欧几里得在著作《光学》（Optica）中写到了他对光性质的研究。欧几里得设想光线笔直传播，并用数学方法研究并阐述了反射定律。他质疑视觉产生于眼睛内发光的观点，因为它不能解释为什么在夜晚眨一下眼睛后还能立刻看到星星，除非眼睛发出的光以极速传播。

在公元前55年，罗马人卢克莱修将早期希腊原子论者的观点进一步作了发扬，即使和之后的粒子理论相近似，卢克莱修的理论在当时并没有被广泛接受。他写道：“太阳的光和热都是由微小原子组成，发射后将没有损耗地穿过空气介质背离光源前进” ——《关于宇宙的本质》

物理学理论

勒内·笛卡儿（1596~1650）认为光是发光物的一种机械属性，这不同于海什木（Ibn al-Haytham）和威特罗（Witelo）的“形态”说，也不同于罗吉尔·培根，格罗斯泰斯特（Grosseteste）和开普勒的“种类”说。他在1637年发表的光折射理论中，类比声波的传播行为，错误地得出了光速和传播介质密度成正比的论。虽然笛卡尔在相对速度上判断错误，但他正确地假设了光的波状性质，还成功地用不同介质下光速的差异解释了折射现象。虽然笛卡尔并不是*个尝试用机械分析解释光的人，但他明确坚持光仅是发光体和传播介质的机械波性质，而因此使他的理论被视作现代物理光学的起点。

光微粒说

法国数学家皮埃尔·伽桑狄（Pierre Gassendi）提出了他的光粒子假设，他的这一假设在他死后发表，并且在艾萨克·牛顿早年引起了他的兴趣。牛顿本人倾向于笛卡尔的实空理论（plenum）。他在他1675年的《解释光属性的假说》（An Hypothesis explaining the Properties of Light）中提到，光是由光源向四面八方发射的微粒组成。牛顿反对光波动说的一个理由是，波会绕开障碍物，而光却是直线传播的。但对于格里马尔迪（Francesco Grimaldi）观察到的衍射现象，牛顿甚至也稍作妥协，解释为光粒子移动于以太所产生的局部波造成。

牛顿的理论和光的反射现象相吻合，但对于折射现象，牛顿错误地认为是因为进入高密度介质时所受引力更大使光加速而成的。牛顿在1704年发表了他集大成的《光学》一作。牛顿本人的使光的粒子理论在18世纪甚嚣尘上。但皮埃尔-西蒙·拉普拉斯（Laplace）反驳说，人的密度既然这么大，那光几乎不可能逃脱人的引力了。用现在的说法，人将成为一个黑洞。

光波动说

在1660年代，罗伯特·胡克发表了他的光波动说。克里斯蒂安·惠更斯在1678年得出了他自己的波动学说，并在1690年发表在他的《光的专著》（Treatise on light）里。他认为光线在一个名为发光以太（Luminiferous ether）的介质中以波的形式四射，并且由于波并不受引力影响，他假设光会在进入高密度介质时减速。光波动说预言了1800年托马斯·杨发现的干涉现象以及光的偏振性。杨用衍射实验展现了光的波动性特征，还提出颜色是由光波波长不同所致，用眼睛的三色受体解释了色觉原理。

莱昂哈德·欧拉也是光波动说的支持者之一，他在《光和色彩的新理论》（Nova theoria lucis et colorum）中阐述了他的这一观点，他认为波理论更容易解释衍射现象。

之后，奥古斯丁·菲涅耳也独立完成了他的波动理论的建立，并于1817年上递给法国科学院。西莫恩·泊松完善了菲涅耳的数学证明，给了光粒子说致命一击。在1821年，菲涅耳使用数学方法使光的偏振在波动理论上得到了解释。

但波动理论的弱点在于，波，类似于声波，传播需要介质。虽然曾有过发光以太的假想，但这也因为19世纪迈克耳逊—莫雷实验陷入了强烈的质疑。

牛顿推测光速在高密度下变高（而实际光速在高密度介质变低），惠更斯和其他人觉得正相反。但当时并没有准确测量光速的条件。1802年，托马斯·杨做实验发现，当光波从较低密度介质移动进入较高密度介质之后，光波的波长会变短，他因此推论光波的运动速度会降低。1850年，莱昂·傅科的实验得到了和波动理论同样的果。

光的电磁说

1845年，迈克尔·法拉第（Michael Faraday）发现当偏振光穿过施加了磁场的透明介质时，会发生偏振旋转。这后来被称为法拉第效应，它*发现了光和电、磁的关系。在1846年，他推测光可能是沿磁感线衍生的某种形式的扰动。次年，法拉第提出光是一种高频电磁振动，不需要介质也能衍生。

法拉第的研究启发了詹姆斯·麦克斯韦（James Clerk Maxwell）研究电磁辐射和光。麦克斯韦发现自生电磁波会以恒定速度传播，而且这个速度恰好等于光速。正是从这一点出发，麦克斯韦得出了光是一种电磁波的论。20多年后，赫兹用实验证实了电磁波的存在，测得电磁波的传播速度的确与光速相同，同时电磁波也能够产生反射、折射、干涉、衍射、偏振等现象，从实验中证明了光是一种电磁波。

由麦克斯韦的理论研究表明，空间电磁场是以光速传播。这一论已被赫兹的实验证实。麦克斯韦，在1865年得出了论：光是一种电磁现象。按照麦克斯韦的理论，c/v=√(εμ)。

式中c为真空中的光速。ν为在介电常数为ε和导磁系数为μ的介质中的光速。由折射率的定义n=c/v，知n=√(εμ)。

这个关系式给出了物质的光学常数，电学常数和磁学常数之间的关

 光波的电场强度E与磁感应强度M

系。当时从上述的公式中看不出n应随着光的波长λ而改变，因而无法解释光的色散现象。后来洛伦兹在1896年创立了电子论。从这一理论看，介电常数ε是依赖于电磁场的频率，即依赖于波长而变的，从而搞清了光的色散现象。光的电磁理论能够说明光的传播、干涉、衍射、色散、散射、偏振等许多现象，但不能解释光与物质相互作用中的能量量子化转换的性质，所以还需要近代的量子理论来补充。

粒子理论的新生

波动理论几乎在所有光学和电磁学的现象中得到了验证，这是19世纪物理学的一个重大成果。但到19世纪末期，有一些实验现象要不是无法解释，就是违反当时理论，其中一个争议即为光电效应。实验数据的果指出，放出的电子能量与光线的频率成正比，而非强度。更特别的是，当光线小于某一个小频率后，无论再加大强度，都不会产生感应电流，这现象似乎是违反了波动理论。许多年来，物理学家们尝试寻找答案都无功而返，直到1905年爱因斯坦让粒子理论重回历史舞台。由于太多的实验现象为波动理论佐证，使得爱因斯坦的想法，在当时的物理学界受到了巨大质疑。然而爱因斯坦对光电效应的解释终得到了认同，并开启了波粒二象性和量子力学两扇大门。 [2]

光的波粒二象性

光电效应以及康普顿效应无可辩驳地证明了光是一种粒子，但是光的干涉和光的衍射又表明光确实是一种波。光到底是什么？光是一种波，同时也是一种粒子。光具有波粒二象性。这就是现代物理学的回答。

根据量子场论（或者量子电动力学），光子是电磁场量子化之后的直接

印度佛，比如五世纪的陈那菩萨（Dignāga）和七世纪的法称（Dharmakirti），发展出了一种原子论哲学，认为组成现实世界的原子实体其实是光或能量的瞬间流动。光被认为是和能量等同的原子整体，类似于现代光子概念，但是他们把所有物质都一概视作由这些光能粒子所构成。 [1]

希腊和泛希腊时期的理论

在公元前300年左右，欧几里得在著作《光学》（Optica）中写到了他对光性质的研究。欧几里得设想光线笔直传播，并用数学方法研究并阐述了反射定律。他质疑视觉产生于眼睛内发光的观点，因为它不能解释为什么在夜晚眨一下眼睛后还能立刻看到星星，除非眼睛发出的光以极速传播。

在公元前55年，罗马人卢克莱修将早期希腊原子论者的观点进一步作了发扬，即使和之后的粒子理论相近似，卢克莱修的理论在当时并没有被广泛接受。他写道：“太阳的光和热都是由微小原子组成，发射后将没有损耗地穿过空气介质背离光源前进” ——《关于宇宙的本质》

物理学理论

勒内·笛卡儿（1596~1650）认为光是发光物的一种机械属性，这不同于海什木（Ibn al-Haytham）和威特罗（Witelo）的“形态”说，也不同于罗吉尔·培根，格罗斯泰斯特（Grosseteste）和开普勒的“种类”说。他在1637年发表的光折射理论中，类比声波的传播行为，错误地得出了光速和传播介质密度成正比的论。虽然笛卡尔在相对速度上判断错误，但他正确地假设了光的波状性质，还成功地用不同介质下光速的差异解释了折射现象。虽然笛卡尔并不是*个尝试用机械分析解释光的人，但他明确坚持光仅是发光体和传播介质的机械波性质，而因此使他的理论被视作现代物理光学的起点。

光微粒说

法国数学家皮埃尔·伽桑狄（Pierre Gassendi）提出了他的光粒子假设，他的这一假设在他死后发表，并且在艾萨克·牛顿早年引起了他的兴趣。牛顿本人倾向于笛卡尔的实空理论（plenum）。他在他1675年的《解释光属性的假说》（An Hypothesis explaining the Properties of Light）中提到，光是由光源向四面八方发射的微粒组成。牛顿反对光波动说的一个理由是，波会绕开障碍物，而光却是直线传播的。但对于格里马尔迪（Francesco Grimaldi）观察到的衍射现象，牛顿甚至也稍作妥协，解释为光粒子移动于以太所产生的局部波造成。

牛顿的理论和光的反射现象相吻合，但对于折射现象，牛顿错误地认为是因为进入高密度介质时所受引力更大使光加速而成的。牛顿在1704年发表了他集大成的《光学》一作。牛顿本人的使光的粒子理论在18世纪甚嚣尘上。但皮埃尔-西蒙·拉普拉斯（Laplace）反驳说，人的密度既然这么大，那光几乎不可能逃脱人的引力了。用现在的说法，人将成为一个黑洞。

光波动说

在1660年代，罗伯特·胡克发表了他的光波动说。克里斯蒂安·惠更斯在1678年得出了他自己的波动学说，并在1690年发表在他的《光的专著》（Treatise on light）里。他认为光线在一个名为发光以太（Luminiferous ether）的介质中以波的形式四射，并且由于波并不受引力影响，他假设光会在进入高密度介质时减速。光波动说预言了1800年托马斯·杨发现的干涉现象以及光的偏振性。杨用衍射实验展现了光的波动性特征，还提出颜色是由光波波长不同所致，用眼睛的三色受体解释了色觉原理。

莱昂哈德·欧拉也是光波动说的支持者之一，他在《光和色彩的新理论》（Nova theoria lucis et colorum）中阐述了他的这一观点，他认为波理论更容易解释衍射现象。

之后，奥古斯丁·菲涅耳也独立完成了他的波动理论的建立，并于1817年上递给法国科学院。西莫恩·泊松完善了菲涅耳的数学证明，给了光粒子说致命一击。在1821年，菲涅耳使用数学方法使光的偏振在波动理论上得到了解释。

但波动理论的弱点在于，波，类似于声波，传播需要介质。虽然曾有过发光以太的假想，但这也因为19世纪迈克耳逊—莫雷实验陷入了强烈的质疑。

牛顿推测光速在高密度下变高（而实际光速在高密度介质变低），惠更斯和其他人觉得正相反。但当时并没有准确测量光速的条件。1802年，托马斯·杨做实验发现，当光波从较低密度介质移动进入较高密度介质之后，光波的波长会变短，他因此推论光波的运动速度会降低。1850年，莱昂·傅科的实验得到了和波动理论同样的果。

光的电磁说

1845年，迈克尔·法拉第（Michael Faraday）发现当偏振光穿过施加了磁场的透明介质时，会发生偏振旋转。这后来被称为法拉第效应，它*发现了光和电、磁的关系。在1846年，他推测光可能是沿磁感线衍生的某种形式的扰动。次年，法拉第提出光是一种高频电磁振动，不需要介质也能衍生。

法拉第的研究启发了詹姆斯·麦克斯韦（James Clerk Maxwell）研究电磁辐射和光。麦克斯韦发现自生电磁波会以恒定速度传播，而且这个速度恰好等于光速。正是从这一点出发，麦克斯韦得出了光是一种电磁波的论。20多年后，赫兹用实验证实了电磁波的存在，测得电磁波的传播速度的确与光速相同，同时电磁波也能够产生反射、折射、干涉、衍射、偏振等现象，从实验中证明了光是一种电磁波。

由麦克斯韦的理论研究表明，空间电磁场是以光速传播。这一论已被赫兹的实验证实。麦克斯韦，在1865年得出了论：光是一种电磁现象。按照麦克斯韦的理论，c/v=√(εμ)。

式中c为真空中的光速。ν为在介电常数为ε和导磁系数为μ的介质中的光速。由折射率的定义n=c/v，知n=√(εμ)。

这个关系式给出了物质的光学常数，电学常数和磁学常数之间的关

 光波的电场强度E与磁感应强度M

系。当时从上述的公式中看不出n应随着光的波长λ而改变，因而无法解释光的色散现象。后来洛伦兹在1896年创立了电子论。从这一理论看，介电常数ε是依赖于电磁场的频率，即依赖于波长而变的，从而搞清了光的色散现象。光的电磁理论能够说明光的传播、干涉、衍射、色散、散射、偏振等许多现象，但不能解释光与物质相互作用中的能量量子化转换的性质，所以还需要近代的量子理论来补充。

粒子理论的新生

波动理论几乎在所有光学和电磁学的现象中得到了验证，这是19世纪物理学的一个重大成果。但到19世纪末期，有一些实验现象要不是无法解释，就是违反当时理论，其中一个争议即为光电效应。实验数据的果指出，放出的电子能量与光线的频率成正比，而非强度。更特别的是，当光线小于某一个小频率后，无论再加大强度，都不会产生感应电流，这现象似乎是违反了波动理论。许多年来，物理学家们尝试寻找答案都无功而返，直到1905年爱因斯坦让粒子理论重回历史舞台。由于太多的实验现象为波动理论佐证，使得爱因斯坦的想法，在当时的物理学界受到了巨大质疑。然而爱因斯坦对光电效应的解释终得到了认同，并开启了波粒二象性和量子力学两扇大门。 [2]

光的波粒二象性

光电效应以及康普顿效应无可辩驳地证明了光是一种粒子，但是光的干涉和光的衍射又表明光确实是一种波。光到底是什么？光是一种波，同时也是一种粒子。光具有波粒二象性。这就是现代物理学的回答。

根据量子场论（或者量子电动力学），光子是电磁场量子化之后的直接

印度佛，比如五世纪的陈那菩萨（Dignāga）和七世纪的法称（Dharmakirti），发展出了一种原子论哲学，认为组成现实世界的原子实体其实是光或能量的瞬间流动。光被认为是和能量等同的原子整体，类似于现代光子概念，但是他们把所有物质都一概视作由这些光能粒子所构成。 [1]

希腊和泛希腊时期的理论

在公元前300年左右，欧几里得在著作《光学》（Optica）中写到了他对光性质的研究。欧几里得设想光线笔直传播，并用数学方法研究并阐述了反射定律。他质疑视觉产生于眼睛内发光的观点，因为它不能解释为什么在夜晚眨一下眼睛后还能立刻看到星星，除非眼睛发出的光以极速传播。

在公元前55年，罗马人卢克莱修将早期希腊原子论者的观点进一步作了发扬，即使和之后的粒子理论相近似，卢克莱修的理论在当时并没有被广泛接受。他写道：“太阳的光和热都是由微小原子组成，发射后将没有损耗地穿过空气介质背离光源前进” ——《关于宇宙的本质》

物理学理论

勒内·笛卡儿（1596~1650）认为光是发光物的一种机械属性，这不同于海什木（Ibn al-Haytham）和威特罗（Witelo）的“形态”说，也不同于罗吉尔·培根，格罗斯泰斯特（Grosseteste）和开普勒的“种类”说。他在1637年发表的光折射理论中，类比声波的传播行为，错误地得出了光速和传播介质密度成正比的论。虽然笛卡尔在相对速度上判断错误，但他正确地假设了光的波状性质，还成功地用不同介质下光速的差异解释了折射现象。虽然笛卡尔并不是*个尝试用机械分析解释光的人，但他明确坚持光仅是发光体和传播介质的机械波性质，而因此使他的理论被视作现代物理光学的起点。

光微粒说

法国数学家皮埃尔·伽桑狄（Pierre Gassendi）提出了他的光粒子假设，他的这一假设在他死后发表，并且在艾萨克·牛顿早年引起了他的兴趣。牛顿本人倾向于笛卡尔的实空理论（plenum）。他在他1675年的《解释光属性的假说》（An Hypothesis explaining the Properties of Light）中提到，光是由光源向四面八方发射的微粒组成。牛顿反对光波动说的一个理由是，波会绕开障碍物，而光却是直线传播的。但对于格里马尔迪（Francesco Grimaldi）观察到的衍射现象，牛顿甚至也稍作妥协，解释为光粒子移动于以太所产生的局部波造成。

牛顿的理论和光的反射现象相吻合，但对于折射现象，牛顿错误地认为是因为进入高密度介质时所受引力更大使光加速而成的。牛顿在1704年发表了他集大成的《光学》一作。牛顿本人的使光的粒子理论在18世纪甚嚣尘上。但皮埃尔-西蒙·拉普拉斯（Laplace）反驳说，人的密度既然这么大，那光几乎不可能逃脱人的引力了。用现在的说法，人将成为一个黑洞。

光波动说

在1660年代，罗伯特·胡克发表了他的光波动说。克里斯蒂安·惠更斯在1678年得出了他自己的波动学说，并在1690年发表在他的《光的专著》（Treatise on light）里。他认为光线在一个名为发光以太（Luminiferous ether）的介质中以波的形式四射，并且由于波并不受引力影响，他假设光会在进入高密度介质时减速。光波动说预言了1800年托马斯·杨发现的干涉现象以及光的偏振性。杨用衍射实验展现了光的波动性特征，还提出颜色是由光波波长不同所致，用眼睛的三色受体解释了色觉原理。

莱昂哈德·欧拉也是光波动说的支持者之一，他在《光和色彩的新理论》（Nova theoria lucis et colorum）中阐述了他的这一观点，他认为波理论更容易解释衍射现象。

之后，奥古斯丁·菲涅耳也独立完成了他的波动理论的建立，并于1817年上递给法国科学院。西莫恩·泊松完善了菲涅耳的数学证明，给了光粒子说致命一击。在1821年，菲涅耳使用数学方法使光的偏振在波动理论上得到了解释。

但波动理论的弱点在于，波，类似于声波，传播需要介质。虽然曾有过发光以太的假想，但这也因为19世纪迈克耳逊—莫雷实验陷入了强烈的质疑。

牛顿推测光速在高密度下变高（而实际光速在高密度介质变低），惠更斯和其他人觉得正相反。但当时并没有准确测量光速的条件。1802年，托马斯·杨做实验发现，当光波从较低密度介质移动进入较高密度介质之后，光波的波长会变短，他因此推论光波的运动速度会降低。1850年，莱昂·傅科的实验得到了和波动理论同样的果。

光的电磁说

1845年，迈克尔·法拉第（Michael Faraday）发现当偏振光穿过施加了磁场的透明介质时，会发生偏振旋转。这后来被称为法拉第效应，它*发现了光和电、磁的关系。在1846年，他推测光可能是沿磁感线衍生的某种形式的扰动。次年，法拉第提出光是一种高频电磁振动，不需要介质也能衍生。

法拉第的研究启发了詹姆斯·麦克斯韦（James Clerk Maxwell）研究电磁辐射和光。麦克斯韦发现自生电磁波会以恒定速度传播，而且这个速度恰好等于光速。正是从这一点出发，麦克斯韦得出了光是一种电磁波的论。20多年后，赫兹用实验证实了电磁波的存在，测得电磁波的传播速度的确与光速相同，同时电磁波也能够产生反射、折射、干涉、衍射、偏振等现象，从实验中证明了光是一种电磁波。

由麦克斯韦的理论研究表明，空间电磁场是以光速传播。这一论已被赫兹的实验证实。麦克斯韦，在1865年得出了论：光是一种电磁现象。按照麦克斯韦的理论，c/v=√(εμ)。

式中c为真空中的光速。ν为在介电常数为ε和导磁系数为μ的介质中的光速。由折射率的定义n=c/v，知n=√(εμ)。

这个关系式给出了物质的光学常数，电学常数和磁学常数之间的关

 光波的电场强度E与磁感应强度M

系。当时从上述的公式中看不出n应随着光的波长λ而改变，因而无法解释光的色散现象。后来洛伦兹在1896年创立了电子论。从这一理论看，介电常数ε是依赖于电磁场的频率，即依赖于波长而变的，从而搞清了光的色散现象。光的电磁理论能够说明光的传播、干涉、衍射、色散、散射、偏振等许多现象，但不能解释光与物质相互作用中的能量量子化转换的性质，所以还需要近代的量子理论来补充。

粒子理论的新生

波动理论几乎在所有光学和电磁学的现象中得到了验证，这是19世纪物理学的一个重大成果。但到19世纪末期，有一些实验现象要不是无法解释，就是违反当时理论，其中一个争议即为光电效应。实验数据的果指出，放出的电子能量与光线的频率成正比，而非强度。更特别的是，当光线小于某一个小频率后，无论再加大强度，都不会产生感应电流，这现象似乎是违反了波动理论。许多年来，物理学家们尝试寻找答案都无功而返，直到1905年爱因斯坦让粒子理论重回历史舞台。由于太多的实验现象为波动理论佐证，使得爱因斯坦的想法，在当时的物理学界受到了巨大质疑。然而爱因斯坦对光电效应的解释终得到了认同，并开启了波粒二象性和量子力学两扇大门。 [2]

光的波粒二象性

光电效应以及康普顿效应无可辩驳地证明了光是一种粒子，但是光的干涉和光的衍射又表明光确实是一种波。光到底是什么？光是一种波，同时也是一种粒子。光具有波粒二象性。这就是现代物理学的回答。

根据量子场论（或者量子电动力学），光子是电磁场量子化之后的直接

印度佛，比如五世纪的陈那菩萨（Dignāga）和七世纪的法称（Dharmakirti），发展出了一种原子论哲学，认为组成现实世界的原子实体其实是光或能量的瞬间流动。光被认为是和能量等同的原子整体，类似于现代光子概念，但是他们把所有物质都一概视作由这些光能粒子所构成。 [1]

希腊和泛希腊时期的理论

在公元前300年左右，欧几里得在著作《光学》（Optica）中写到了他对光性质的研究。欧几里得设想光线笔直传播，并用数学方法研究并阐述了反射定律。他质疑视觉产生于眼睛内发光的观点，因为它不能解释为什么在夜晚眨一下眼睛后还能立刻看到星星，除非眼睛发出的光以极速传播。

在公元前55年，罗马人卢克莱修将早期希腊原子论者的观点进一步作了发扬，即使和之后的粒子理论相近似，卢克莱修的理论在当时并没有被广泛接受。他写道：“太阳的光和热都是由微小原子组成，发射后将没有损耗地穿过空气介质背离光源前进” ——《关于宇宙的本质》

物理学理论

勒内·笛卡儿（1596~1650）认为光是发光物的一种机械属性，这不同于海什木（Ibn al-Haytham）和威特罗（Witelo）的“形态”说，也不同于罗吉尔·培根，格罗斯泰斯特（Grosseteste）和开普勒的“种类”说。他在1637年发表的光折射理论中，类比声波的传播行为，错误地得出了光速和传播介质密度成正比的论。虽然笛卡尔在相对速度上判断错误，但他正确地假设了光的波状性质，还成功地用不同介质下光速的差异解释了折射现象。虽然笛卡尔并不是*个尝试用机械分析解释光的人，但他明确坚持光仅是发光体和传播介质的机械波性质，而因此使他的理论被视作现代物理光学的起点。

光微粒说

法国数学家皮埃尔·伽桑狄（Pierre Gassendi）提出了他的光粒子假设，他的这一假设在他死后发表，并且在艾萨克·牛顿早年引起了他的兴趣。牛顿本人倾向于笛卡尔的实空理论（plenum）。他在他1675年的《解释光属性的假说》（An Hypothesis explaining the Properties of Light）中提到，光是由光源向四面八方发射的微粒组成。牛顿反对光波动说的一个理由是，波会绕开障碍物，而光却是直线传播的。但对于格里马尔迪（Francesco Grimaldi）观察到的衍射现象，牛顿甚至也稍作妥协，解释为光粒子移动于以太所产生的局部波造成。

牛顿的理论和光的反射现象相吻合，但对于折射现象，牛顿错误地认为是因为进入高密度介质时所受引力更大使光加速而成的。牛顿在1704年发表了他集大成的《光学》一作。牛顿本人的使光的粒子理论在18世纪甚嚣尘上。但皮埃尔-西蒙·拉普拉斯（Laplace）反驳说，人的密度既然这么大，那光几乎不可能逃脱人的引力了。用现在的说法，人将成为一个黑洞。

光波动说

在1660年代，罗伯特·胡克发表了他的光波动说。克里斯蒂安·惠更斯在1678年得出了他自己的波动学说，并在1690年发表在他的《光的专著》（Treatise on light）里。他认为光线在一个名为发光以太（Luminiferous ether）的介质中以波的形式四射，并且由于波并不受引力影响，他假设光会在进入高密度介质时减速。光波动说预言了1800年托马斯·杨发现的干涉现象以及光的偏振性。杨用衍射实验展现了光的波动性特征，还提出颜色是由光波波长不同所致，用眼睛的三色受体解释了色觉原理。

莱昂哈德·欧拉也是光波动说的支持者之一，他在《光和色彩的新理论》（Nova theoria lucis et colorum）中阐述了他的这一观点，他认为波理论更容易解释衍射现象。

之后，奥古斯丁·菲涅耳也独立完成了他的波动理论的建立，并于1817年上递给法国科学院。西莫恩·泊松完善了菲涅耳的数学证明，给了光粒子说致命一击。在1821年，菲涅耳使用数学方法使光的偏振在波动理论上得到了解释。

但波动理论的弱点在于，波，类似于声波，传播需要介质。虽然曾有过发光以太的假想，但这也因为19世纪迈克耳逊—莫雷实验陷入了强烈的质疑。

牛顿推测光速在高密度下变高（而实际光速在高密度介质变低），惠更斯和其他人觉得正相反。但当时并没有准确测量光速的条件。1802年，托马斯·杨做实验发现，当光波从较低密度介质移动进入较高密度介质之后，光波的波长会变短，他因此推论光波的运动速度会降低。1850年，莱昂·傅科的实验得到了和波动理论同样的果。

光的电磁说

1845年，迈克尔·法拉第（Michael Faraday）发现当偏振光穿过施加了磁场的透明介质时，会发生偏振旋转。这后来被称为法拉第效应，它*发现了光和电、磁的关系。在1846年，他推测光可能是沿磁感线衍生的某种形式的扰动。次年，法拉第提出光是一种高频电磁振动，不需要介质也能衍生。

法拉第的研究启发了詹姆斯·麦克斯韦（James Clerk Maxwell）研究电磁辐射和光。麦克斯韦发现自生电磁波会以恒定速度传播，而且这个速度恰好等于光速。正是从这一点出发，麦克斯韦得出了光是一种电磁波的论。20多年后，赫兹用实验证实了电磁波的存在，测得电磁波的传播速度的确与光速相同，同时电磁波也能够产生反射、折射、干涉、衍射、偏振等现象，从实验中证明了光是一种电磁波。

由麦克斯韦的理论研究表明，空间电磁场是以光速传播。这一论已被赫兹的实验证实。麦克斯韦，在1865年得出了论：光是一种电磁现象。按照麦克斯韦的理论，c/v=√(εμ)。

式中c为真空中的光速。ν为在介电常数为ε和导磁系数为μ的介质中的光速。由折射率的定义n=c/v，知n=√(εμ)。

这个关系式给出了物质的光学常数，电学常数和磁学常数之间的关

 光波的电场强度E与磁感应强度M

系。当时从上述的公式中看不出n应随着光的波长λ而改变，因而无法解释光的色散现象。后来洛伦兹在1896年创立了电子论。从这一理论看，介电常数ε是依赖于电磁场的频率，即依赖于波长而变的，从而搞清了光的色散现象。光的电磁理论能够说明光的传播、干涉、衍射、色散、散射、偏振等许多现象，但不能解释光与物质相互作用中的能量量子化转换的性质，所以还需要近代的量子理论来补充。

粒子理论的新生

波动理论几乎在所有光学和电磁学的现象中得到了验证，这是19世纪物理学的一个重大成果。但到19世纪末期，有一些实验现象要不是无法解释，就是违反当时理论，其中一个争议即为光电效应。实验数据的果指出，放出的电子能量与光线的频率成正比，而非强度。更特别的是，当光线小于某一个小频率后，无论再加大强度，都不会产生感应电流，这现象似乎是违反了波动理论。许多年来，物理学家们尝试寻找答案都无功而返，直到1905年爱因斯坦让粒子理论重回历史舞台。由于太多的实验现象为波动理论佐证，使得爱因斯坦的想法，在当时的物理学界受到了巨大质疑。然而爱因斯坦对光电效应的解释终得到了认同，并开启了波粒二象性和量子力学两扇大门。 [2]

光的波粒二象性

光电效应以及康普顿效应无可辩驳地证明了光是一种粒子，但是光的干涉和光的衍射又表明光确实是一种波。光到底是什么？光是一种波，同时也是一种粒子。光具有波粒二象性。这就是现代物理学的回答。

根据量子场论（或者量子电动力学），光子是电磁场量子化之后的直接

DESOUTTER POWER CORD ，6159170610
DELTA SM30-200 0-30V 0-200A
DEMAG KBA 80 A 4
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MD 墨迪 PKS/0N-1HM18 shielded NPN conn

MD 墨迪 PKS/0N-1HM18 shielded NPN conn

MD墨迪 Ultrasonic Sensors
MD墨迪 AE6/CN-3F
MD墨迪 FQIZ/BP-0AAxial Receiver 20 m PNP Q/QN plast. cable 2m axial
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MD墨迪 FAL4/BN-1AAxial laser Energ. 300 mm adj. NPN Q/QN met. cable 2m axial
MD墨迪 FAI7/BN-3A90° Energ. 400 mm adj. NPN Q/QN metal. cable 2m axial
MD墨迪 Capacitive Proximity Sensors
MD墨迪 AK1/A0-2AAN
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MD墨迪 AK1/AN-4A8R
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MD墨迪 VK2/A0-2HM18 unshielded NO conn. M12
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MD墨迪 AE6/AN-4F
MD墨迪 FAI4/BP-3E90° Energ. 200 mm reg PNP Q/QN metal. conn. M12
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MD墨迪 C30P/BP-1AM30 Plastico Schermato DC 16mm PNP NO+NC cable 2m axial
MD墨迪 FARN/BN-2E90° Polarised 2 m adj. NPN Q/QN plast. conn. M12
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MD墨迪 S5-5B3-35
MD墨迪 AK1/AP-3HM18 shielded NO/PNP conn. M12
MD墨迪 FAID/BP-2E90° Receiver 15 m adj. PNP Q/QN plast. conn. M12
MD墨迪 AM1/AP-3A86ANM12 shielded NO/PNP cable 5m II 3G Ex nA IIC T5, II 3D Ex tD A22 IP67 T90°C
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MD墨迪 FAI6/BN-3E90° Energ. 400 mm NPN Q/QN metal. conn. M12
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MD墨迪 PMS/0N-1HM12 shielded NPN conn. M12
MD墨迪 AH1/AN-1A
MD墨迪 FQIC/BP-0EAxial Retroreflective 4 m PNP Q/QN plast. conn. M12
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MD墨迪 AE1/CP-1H
MD墨迪 AE1/CP-1F
MD墨迪 CE2/0P-1AD20 shielded PNP cable 2m C/Autotest
MD墨迪 AE1/CN-4A
MD墨迪 AE6/CP-4F
MD墨迪 CT1/AN-1HM30 shielded NO/NPN conn. M12
MD墨迪 FAI6/BN-0AAxial Energ. 400 mm NPN Q/QN plast. cable 2m axial
MD墨迪 FAI5/BP-1EAxial Energ. 200 mm PNP Q/QN metal. conn. M12
MD墨迪 AE1/AP-1AANM8 shielded NO/PNP cable 2m II 3G Ex nA IIC T5, II 3D Ex tD A22 IP67 T90°C
MD墨迪 AK1/A0-4A
MD墨迪 AK1/AP-3A8WM18 shielded NO/PNP cable 8m axial
MD墨迪 FARP/BN-3A90° Polarised 2 m NPN Q/QN metal. cable 2m axial
MD墨迪 C18P/BN-1AM18 Plastico Schermato DC 8mm NPN NO+NC cable 2m axial
MD墨迪 AK1/CN-4H
MD墨迪 AT1/CN-2BM30 unshielded NC/NPN
MD墨迪 C18P/BN-2AM18 Plastico Non Schermato DC 12mm NPN NO+NC cable 2m axial
MD墨迪 IL1/AP-4Aunshielded PNP NO cable 2m 90°
MD墨迪 AE1/AN-2A86
MD墨迪 PFM1/AN-4HM12 unshielded LD NO/NPN conn. M12
MD墨迪 FQI8/BP-0EAxial Energ. 1000 mm adj. PNP Q/QN plast. conn. M12
MD墨迪 Standard IP67/68 output NO + NC inductive proximity sensors extended temperature range (-25…+110°C)
MD墨迪 AM1/D2-5HM12 0-10 V+4-20 mA conn. M12 Sn 6 mm
MD墨迪 FAIZ/BP-2A90° Receiver 15 m PNP Q/QN plast. cable 2m axial
MD墨迪 PFM1/AP-1HM12 shielded Std. NO/PNP conn. M12
MD墨迪 AH1/AP-1A
MD墨迪 VK2/A0-1HM18 shielded NO conn. M12
MD墨迪 FAI7/BN-2A90° Energ. 400 mm adj. NPN Q/QN plast. cable 2m axial
MD墨迪 CE1/0N-1ED20 shielded NPN conn. M12
MD墨迪 FAIH/00-2E90° Emitt. 15 m plast. conn. M12
MD墨迪 AE1/AN-2A
MD墨迪 FAI6/BN-2A90° Energ. 400 mm NPN Q/QN plast. cable 2m axial
MD墨迪 AM1/AP-3AANM12 shielded NO/PNP cable 2m II 3G Ex nA IIC T5, II 3D Ex tD A22 IP67 T90°C
MD墨迪 AT1/CP-3AM30 shielded NC/PNP cable 2m axial
MD墨迪 FARL/BP-1EAxial Retroreflective for transparent objects 1 m adj. PNP Q/QN metal. conn. M12
MD墨迪 FAI9/BN-3E90° Energ. 800 mm NPN Q/QN metal. conn. M12
MD墨迪 PFM1/BN-1HM12 shielded Std. NO+NC/NPN conn. M12
MD墨迪 IL1/CP-4Aunshielded PNP NC cable 2m 90°
MD墨迪 FAI5/BN-1AAxial Energ. 200 mm NPN Q/QN metal. cable 2m axial
MD墨迪 FQRN/BP-0EAxial Polarised 3 m adj. PNP Q/QN plast. conn. M12
MD墨迪 FAIM/BN-0AAxial Retroreflective 4 m adj. NPN Q/QN plast. cable 2m axial
MD墨迪 AE1/AP-2FDP
MD墨迪 C30P/BN-1AM30 Plastico Schermato DC 16mm NPN NO+NC cable 2m axial
MD墨迪 VM2/A0-1TM12 shielded NO conn. M12 AC
MD墨迪 FARS/BN-0EAxial BGS 30-130 mm adj. NPN Q/QN plast. conn. M12
MD墨迪 AK1/A0-4H
MD墨迪 AK1/AP-1A
MD墨迪 AH1/AP-2A
MD墨迪 FARP/BP-2E90° Polarised 2 m PNP Q/QN plast. conn. M12
MD墨迪 AK1/CP-4HM18 unshielded NC/PNP conn. M12
MD墨迪 FAIH/X0-0EAxial Emitt. 20 m Check plast. conn. M12
MD墨迪 FAIC/BN-1AAxial Retroreflective 4 m NPN Q/QN metal. cable 2m axial
MD墨迪 PFM1/PFK1(variante AN)Protection degree II 3G Ex nA IIC T5, II 3D Ex tD A22 IP67 T90°C
MD墨迪 C18P/BP-1EM18 Plastico Schermato DC 8mm PNP NO+NC conn. M12
MD墨迪 FARN/BN-1AAxial Polarised 3 m adj. NPN Q/QN metal. cable 2m axial
MD墨迪 AM6/AP-3HANM12 shielded short NO/PNP conn. M12 II 3G Ex nA IIC T5, II 3D Ex tD A22 IP67 T90°C
MD墨迪 AK1/AP-3HAN
MD墨迪 AK1/AP-2A86
MD墨迪 AE1/AN-2H
MD墨迪 AT1/CP-3HM30 shielded NC/PNP conn. M12
MD墨迪 FARL/BN-0EAxial Retroreflective for transparent objects 1 m adj. NPN Q/QN plast. conn. M12
MD墨迪 FARS/BN-1EAxial BGS 30-130 mm adj. NPN Q/QN metal. conn. M12
MD墨迪 FQI7/BP-1EAxial Energ. 400 mm adj. PNP Q/QN metal. conn. M12
MD墨迪 FAL4/0N-1EAxial laser Energ. 300 mm adj. NPN L/Dselez.met. conn. M12
MD墨迪 FAIC/BN-0EDAAxial Retroreflective 4 m NPN Q/QN plast. conn. M12 glass optic
MD墨迪 FAI9/BN-0EAxial Energ. 1000 mm NPN Q/QN plast. conn. M12
MD墨迪 FARS/BP-1AAxial BGS 30-130 mm adj. PNP Q/QN metal. cable 2m axial
MD墨迪 FAI9/BN-2E90° Energ. 800 mm NPN Q/QN plast. conn. M12
MD墨迪 AH1/CN-3F
MD墨迪 C30M/BN-2EM30 Inox Non Schermato DC 25mm NPN NO+NC conn. M12
MD墨迪 FARP/BP-0EAxial Polarised 3 m PNP Q/QN plast. conn. M12
MD墨迪 *Contattare i nostri uffici per prezzo, classe e quantitativo minimo ordinabile