CE    GS-22-700-BB-170N
Bohle    BO 436.220L
ODU    611.127.103.923.000
Honsberg    KM-020GK020
Bucher    SNSA-A-6-SN2-03
ATOS    ADR20
Graff GmbH    102381 GF-7140.1.3-L.10.90.82.BK.400°C
P+F    KFD2-CRG2-EX1.D 231213
Hans Jungblut GmbH    HJ200SBO 02-202-01-000（ind 02-21-001,02-20-502,02-23-006）
GRIP    G-MEK063-O-4PK4
VEM    BEFESTIGUNGSTEIL KMR 180
ARBURG    113373
DENISON    ZNS AB 02 5 S0 D1
Vahle    165178 SE 10 VAHLE
Otto Specht GmbH & Co. KG    AQUA-PICCOLO Nr. 32820
Carl Rehfuss GmbH    SR140Z-IEC100/112A

MD 墨迪传感器 AT1/AP-3HM30 shielded NO

MD 墨迪传感器 AT1/AP-3HM30 shielded NO
Bihl+Wiedemann    BW1239
Euchner    CES-AR-C01-AH-SA Nr.098941
Koerner-Marus    2XOVERPOINTSL1=275MM/L2=225;713-0/10031
legrand    44211
heidenhain    ID:534855-09
SICK    1037395, SRS50-HZA0-S21
RUBSAMEN    15HYW090
BEKO    M015GWC
HOVEN    PLG100-1150
halder    EH2338 012
FINMOTOR    Parallel Filter 600VAC FIN230SP.001 M
Phoenix    VS-PPC-C1-RJ45-MNNA-PG9-4Q5-B - 1405141
Buhler    UNS-46481-033
DIM    D12350
powersem    PSHI 50-12
Hydrower    SHY-E4-W2 Art-Nr.17440008
Gestra    Typ RK 86, Geh.: GP 240 GH, PN 10-40, DN 125
SCHMERSAL    SRB-NA-R-C.21 24V
Monitran    MTN/1185CM-20
hydac    ETS388-5-150-000
BIKON    1006-020-047
SICK    C40E-0603CA010/1018640
Emotron    VFX48018（Software V4.30）
Dopag    C-419-00-47
Vahle    SE10-165178
Murr    7000-89701-7912500
Eberspaecher    3-V0160M01-01
Sensopart    FAV 30-01,NO:560-50267
heidenhain    291697-08
HBM    KAB149-30
BALLUFF    BES M12MC1-PSC10F-S04G
Turck    BI15-CK40-AP6X2-H1141 w/BS5 Nr.1625020
Murr    55038
weiland    KSQ 10 V，Nr.57.803.8053.0
halder    22630.0003
JWFROEHLICH    833-622394 Nr.202454
Rexroth    822010642
PILZ    774730
wago    750-375
KLASCHKA GMBH. & CO.KG    HAD-11ms60b1-5Sd2
GHR    K31-P8-S-N
BALLUFF    BES M08EC-PSC15B-S49G BES013N
KUEBLER    8.5000.8351.1000
PMA    KSVC-101-00111-U00
GMC    SINEAX V604 -1120(973059)
JUMO    603021/02-1-046-50-0-00-30-13-20-450-8-6/000
Axmann    NR2719
Multi-Contact    01.0474 EBB8-V0
Phoenix    SAC-3P-M 8MS/ 5,0-PUR/M 8FS - 1693319
ARCA    827A.E2-000-M10-G
PFANNENBERG    PB 2010 24V DC
STRAUB    Art. Nr. 21150，STRAUB-GRIP-L 139.7 mm EPDM/ES
Schubert & Salzer    7032/015V9128202-AH-S- 177 Ident-Nummer 4083173
Staubli    RBE06.1906
Hawe    G 22-1-A 24
parker    PGP511A0160AS1Q4NJ7J5B1B1 ,3349112276
SIEMENS    6SL3000-2BE21-0AA0
ODU    656.611.008.020.104
CAPTRON    CHT3-456P-41/TG-SR
HIMA    K 9203A
magneta    14.100.04.100
Micro-Epsilon    WDS-1500-P60-SR-U
OTT    NR.9510129732
SAUTER    118574
KTR    GS42 98 SHA GS 6.0-42 6.0-42
Turck    HAS8141-0 NR.6905406
WIBOND    NPI 1x2-100 R;U3-05901
Labom    1206615/02/001
BAUER    BS06-62U/D06LA4/MG ID.74127
UNIMEC    TP559-1/5-180-TF-PR-S Nr：09/3371
VISHAY    GMKP2800- 32IBY
heidenhain    ND2108G ID:665408-41
HAHN+KOLB    51648600
Mankenberg    DM505F 20 * 40 0,9E-12EV
Mankenberg    SV29 1/2* H2 YV 1.73 MPA
Hagglunds    478 3297-001 R939004123
UCC    UC-SE-1327
DEUBLIN    1005-020-045
HEB    Z100-101-20/10/35,00-206/B1/S16
heidenhain    DA300 ID:337147-01
Murr    7000-70001-7500300
Sommer    CDSDA00160
Reckmann    106171 1R7-B1450GCA-KA1XX-Y
BAUER    ETB Z015B9HN GS180V 40.0NM
Corbetta    MEM56ST
enecanique    XS4P18AB110
Messko GmbH    Pt-MU_-20/140_E:Pt100_A:0-10V/0-20mA_230 Nr.72717700
moog    D661-303B
MEROBEL    Powerblock 2 Ref.-Nr. 127 441 00
Phoenix    2941714
Honsberg    MR1K-020GM010 1-10L/min
ARCA    827A.E2-ASH-M10-M
schmalz    SGM 50 G1/4-IG
SCHROFF    24560130 NTS TORXSCHR M4X14 (100STK)
Baumer    11072169; FS_A-Kabel SW10 K21BG8/A 65-SL NIo-01000
maxon    241298
Hoffmann    477550/0.5-13
SAUTER    112693
Vickers    SBV11-8V-0-0-24DGP
Turck    BI10-P30SK-Y1X
anybus    AB7002-B
heidenhain    for LS703/LB3xx ID:360502-02
heidenhain    559308-05 AELC4XX
VMC S.p.A    510.0400 V01 REG.ASP. R40E/V 24V
HOFMANN    6186780
Roehm GmbH    362083
Goennheimer    FS840.6
heidenhain    329990-24
L+B    GEL 211 AS0
Demag    WFV70QD
microsonic    mic+340/IU/TC，NO:22420
KPA-Kyffhaeuser    K3140-0031
Contrinex    DW-HD-603-M30-310
FIPA    9.370x70.022.1
ACE    KM10
kendrion    7614124E00.400 （for 7760024A15）
SALTUS    3029212450 29/2-1/2"X45
KUEBLER    8.5888.54C2.C212
Murr    4000-72000-3250000
T-drill    5310411
Hawe    WH 1 N-G 24
Mahle    PI 2005-046 FPM
H+K    75180050
ATOS    DLHZO-T-040-L71/PE
heidenhain    635816-02 AELS486
IFM    AC1258
motrona    IX345
Puls    ML30.101
DE-STA-CO    205208-M
KAPSTO    GPN600 B820
Bandelin    MK 180
Phoenix    V-RC/TGUM 13/KVD 13/LBL 16+3 - 1000042
heidenhain    559308-05
Buhler    UNN-44020-062
VIBRO    PNR 244-704-000-042 In: 100pC/g Out 77μA/mm/s
norelem    03330-21086
SIEMENS    MXG462S50-30
heidenhain    3m cable ID:310123-03
rohmann    600626 ELOTEST M2V3/Set
heidenhain    2000mm Nr.315423-06
KNF    001363;MEMBRANE NEOPRENE/PTFE N022
BAUMER HUEBNER GMBH    K35 WD 12PF4 + 11PF4 ISOL
SCHNEIDER    LXM32MD18M2
heidenhain    RCN226 EnDat02 3M Nr.533110-03
SALTUS    4027006037
Hecker    HN901-030 Q1Q1VFF
Vahle    KDS2/40 68073
Turck    Nr.46595 BI10-P30SK-AP6X
Widap    SMA20X140
Staubli    RBE06.6808
heidenhain    331667-51
DEIF    212.8.220
SIEMENS    6AG1314-1AG14-7AB0
Lenord+Bauer    GEL 2432T-1BC600
Rexroth    3DR 10 P5-6X/100Y/00V,R900917786
Radolid Thiel    M10-B-G15 PA black
LUTZE    745572
heidenhain    LC483 ML1020 +/-5um Nr.557649-18
KTR    GS24 92 SHA-GS6.0-D=19H76.0-D=15H7
NUMERIK    LIA20-C001 -KZ
SICK    2019659
TR    Art Nr：307-00979
FKB    Lumolux KE/424 24VDC 24W G Nr.591-055-002
FINMOTOR    Parallel Filter 600VAC FIN230SP.001 M
anybus    AB7634-F
Conec AG    Vert-X 2831 710 621 102
TUBOFLEX    Ausfuhr.v.typehp，25bar，nw125

MD墨迪 PFK1/BN-3HM18 shielded LD NO+NC/NPN conn. M12
MD墨迪 FAIH/X0-2A90° Emitt. 15 m Check plast. cable 2m axial
MD墨迪 VK2/C0-1HM18 shielded NC conn. M12
MD墨迪 C18P/C0-1EM18 Plastico Schermato AC 8mm NC conn. M12
MD墨迪 ETK1/BP-2HM18 unshielded PNP conn. M12 INOX
MD墨迪 ETK1/BN-2HM18 unshielded NPN conn. M12 INOX
MD墨迪 PFK1/AP-2HANM18 unshielded Std. NO/NPN II 3G Ex nA IIC T5, II 3D Ex tD A22 IP67 T90°C
MD墨迪 FAI8/BN-1EAxial Energ. 1000 mm adj. NPN Q/QN metal. conn. M12
MD墨迪 PFK1/BP-2H26M18 unshielded Std. NO+NC/PNP range with timer < 110°C
MD墨迪 AK1/A0-1A86M18 shielded NO cable 5m axial
MD墨迪 PFK1/BP-1H26M18 shielded Std. NO+NC/PNP range with timer < 110°C
MD墨迪 AF/ER9
MD墨迪 FARN/BN-3E90° Polarised 2 m adj. NPN Q/QN metal. conn. M12
MD墨迪 FAI8/BN-0AAxial Energ. 1000 mm adj. NPN Q/QN plast. cable 2m axial
MD墨迪 ETM1/BP-2HM12 unshielded PNP conn. M12 INOX
MD墨迪 AE6/CN-4A
MD墨迪 AK1/AN-4A
MD墨迪 FAL4/BN-1EAxial laser Energ. 300 mm adj. NPN Q/QN met. conn. M12
MD墨迪 VT2/C0-1BM30 shielded NC cable 2m
MD墨迪 AH1/CN-2F
MD墨迪 FQI7/BP-1AAxial Energ. 400 mm adj. PNP Q/QN metal. cable 2m axial
MD墨迪 FAI6/BP-0A86Axial Energ. 400 mm PNP Q/QN plast. cable 5m
MD墨迪 FARN/BN-2A90° Polarised 2 m adj. NPN Q/QN plast. cable 2m axial
MD墨迪 PK3/00-1A8RM18 shielded cable 10m axial
MD墨迪 FAI8/BP-0EAxial Energ. 1000 mm adj. PNP Q/QN plast. conn. M12
MD墨迪 AH6/AP-3AAN
MD墨迪 FARS/BP-0EAxial BGS 30-130 mm adj. PNP Q/QN plast. conn. M12
MD墨迪 AH1/CP-4F
MD墨迪 CQ55/BP-3Acubic Plastico DC 25mm PNP NO+NC cable 2m 90°
MD墨迪 PM3, PK3 (variante AN)Protection degree II 3G Ex nA IIC T5, II 3D Ex tD A22 IP67 T90°C
MD墨迪 VM2/C0-2BM12 unshielded NC cable 2m
MD墨迪 PKS/0P-2HM18 unshielded PNP conn. M12
MD墨迪 AM1/AP-2H
MD墨迪 FARS/BN-0AAxial BGS 30-130 mm adj. NPN Q/QN plast. cable 2m axial
MD墨迪 PFK1/AN-3HM18 shielded LD NO/NPN conn. M12
MD墨迪 FAI6/BP-2A90° Energ. 400 mm PNP Q/QN plast. cable 2m axial
MD墨迪 AE1/AP-4FANM8 unshielded NO/PNP conn. M8 II 3G Ex nA IIC T5, II 3D Ex tD A22 IP67 T90°C
MD墨迪 FARN/BP-1AAxial Polarised 3 m adj. PNP Q/QN metal. cable 2m axial
MD墨迪 AE1/AP-2A
MD墨迪 VT2/C0-1HM30 shielded NC conn. M12
MD墨迪 PFM1/AN-3HM12 shielded LD NO/NPN conn. M12
MD墨迪 AK1/A0-3A
MD墨迪 CT1/AN-2HM30 unshielded NO/NPN conn. M12
MD墨迪 PFK1/BP-2HM18 unshielded Std. NO+NC/PNP conn. M12
MD墨迪 PFM1/AP-2HM12 unshielded Std. NO/PNP conn. M12
MD墨迪 FAI8/BP-3A90° Energ. 800 mm adj. PNP Q/QN metal. cable 2m axial
MD墨迪 FAI7/BP-0A86Axial Energ. 400 mm adj. PNP Q/QN plast. cable 5m
MD墨迪 AH1/AP-1H
MD墨迪 AH6/AP-4A
MD墨迪 FAIH/X0-1AAxial Emitt. 20 m Check metal. cable 2m axial
MD墨迪 CT1/CP-2HM30 unshielded NC/PNP conn. M12
MD墨迪 FAI5/BN-0EAxial Energ. 200 mm NPN Q/QN plast. conn. M12
MD墨迪 AK1/A0-3AM18 shielded NO cable 2m axial
MD墨迪 PFK1/AP-4HM18 unshielded LD NO/PNP conn. M12
MD墨迪 FARL/BP-2E90° Retroreflective for transparent objects 1 m adj. PNP Q/QN plast. conn. M12
MD墨迪 CT1/AN-2AM30 unshielded NO/NPN cable 2m axial
MD墨迪 AE6/CP-2F
MD墨迪 PM3/00-1AM12 shielded cable 2m axial
MD墨迪 FAIH/X0-1EAxial Emitt. 20 m Check metal. conn. M12
MD墨迪 FAI7/BN-0AAxial Energ. 400 mm adj. NPN Q/QN plast. cable 2m axial
MD墨迪 C30M/BN-1AM30 Inox Schermato DC 16mm NPN NO+NC cable 2m axial
MD墨迪 FAI7/BP-2A90° Energ. 400 mm adj. PNP Q/QN plast. cable 2m axial
MD墨迪 AH1/AN-1F
MD墨迪 FARS/BP-1E7712Axial BGS 60-100 mm adj. PNP Q/QN metal. Conn. M12 antiriflesso
MD墨迪 PFM1/AN-2HM12 unshielded Std. NO/NPN conn. M12
MD墨迪 PMW-0N/2H
MD墨迪 C18P/BN-2EM18 Plastico Non Schermato DC 12mm NPN NO+NC conn. M12
MD墨迪 FAI5/BN-2A90° Energ. 200 mm NPN Q/QN plast. cable 2m axial
MD墨迪 AK1/A0-2H
MD墨迪 AT1/0P-3HM30 shielded Q/Qnot PNP conn. M12
MD墨迪 AE1/AP-4A86
MD墨迪 CT1/CN-1AM30 shielded NC/NPN cable 2m axial
MD墨迪 FAIM/BP-1EAxial Retroreflective 4 m adj. PNP Q/QN metal. conn. M12
MD墨迪 PFK1/BP-3HM18 shielded LD NO+NC/PNP conn. M12
MD墨迪 AE1/CN-3F
MD墨迪 CQ50/AN-1Acubic Plastico DC 5mm NPN NO cable 2m 90°
MD墨迪 FAI9/BP-1AAxial Energ. 1000 mm PNP Q/QN metal. cable 2m axial
MD墨迪 CodeDescription
MD墨迪 FAI5/BN-3A90° Energ. 200 mm NPN Q/QN metal. cable 2m axial
MD墨迪 IL1/AN-3Ashielded NPN NO cable 2m 90°
MD墨迪 AK1/AP-2AAN
MD墨迪 AE6/AP-2A
MD墨迪 AM6/AP-1AANM12 shielded short LD NO/PNP cable 2m II 3G Ex nA IIC T5, II 3D Ex tD A22 IP67 T90°C
MD墨迪 AE6/AP-3AAN
MD墨迪 AE1/CN-2A
MD墨迪 FAIM/BP-3E90° Retroreflective 4 m adj. PNP Q/QN metal. conn. M12
MD墨迪 AE6/AN-2A
MD墨迪 FAIC/BP-2A90° Retroreflective 4 m PNP Q/QN plast. cable 2m axial
MD墨迪 FAIC/BN-1EAxial Retroreflective 4 m NPN Q/QN metal. conn. M12
MD墨迪 AK1/AP-3AANM18 shielded NO/PNP cable 2m II 3G Ex nA IIC T5, II 3D Ex tD A22 IP67 T90°C
MD墨迪 AE6/CP-3A
MD墨迪 AE6/AN-1A8Q
MD墨迪 AE1/AP-1A
MD墨迪 VT2/A0-2HM30 unshielded NO conn. M12
MD墨迪 AE1/AN-4F
MD墨迪 CQ50/CN-4Acubic Plastico DC 10mm NPN NC cable 2m 90°
MD墨迪 AE1/CP-3A
MD墨迪 FAID/BP-0AAxial Receiver 20 m adj. PNP Q/QN plast. cable 2m axial
MD墨迪 FAIC/BP-3A90° Retroreflective 4 m PNP Q/QN metal. cable 2m axial
MD墨迪 FARP/BN-2E90° Polarised 2 m NPN Q/QN plast. conn. M12
MD墨迪 AT1/CP-2BM30 unshielded NC/PNP
MD墨迪 FAI8/BN-3A90° Energ. 800 mm adj. NPN Q/QN metal. cable 2m axial
MD墨迪 AF/FC2
MD墨迪 M8; M12; M18 inductive sensors with analogical output 15/30Vd.c.
MD墨迪 AT1/AN-2BM30 unshielded NO/NPN
MD墨迪 PN Q/QN metal. cable 2m axial
MD墨迪 AT1/AN-1HM30 shielded NO/NPN conn. M12
MD墨迪 AE1/D1-7FM8 0-10 V conn. M8 Sn 4 mm
MD墨迪 AK1/A0-1AM18 shielded NO cable 2m axial
MD墨迪 FAID/BN-2E90° Receiver 15 m adj. NPN Q/QN plast. conn. M12
MD墨迪  
MD墨迪 C30P/00-2AM30 Plastico Non Schermato AC 25mm NO/NC cable 2m axial
MD墨迪 AT1/AN-2AM30 unshielded NO/NPN cable 2m axial
MD墨迪 FAIC/BN-3E90° Retroreflective 4 m NPN Q/QN metal. conn. M12
MD墨迪 AK1/CN-1H
MD墨迪 CE1/0N-1AD20 shielded NPN cable 2m axial
MD墨迪 FARL/BP-3E90° Retroreflective for transparent objects 1 m adj. PNP Q/QN metal. conn. M12
MD墨迪 FARS/BP-1EAxial BGS 30-130 mm adj. PNP Q/QN metal. conn. M12
MD墨迪 AK1/A0-1ANLM18 shielded NO cable 2m axial lenght 60mm, thread 50mm
MD墨迪 FARL/BN-2A90° Retroreflective for transparent objects 1 m adj. NPN Q/QN plast. cable 2m axial
MD墨迪 FAI8/BN-3E90° Energ. 800 mm adj. NPN Q/QN metal. conn. M12
MD墨迪 AE1/AP-1A8F84
MD墨迪 AF/1A2
MD墨迪 AE6/AP-4A
MD墨迪 AE6/CN-1A
MD墨迪 AE6/AP-3F
MD墨迪 FAI6/BP-1EAxial Energ. 400 mm PNP Q/QN metal. conn. M12
MD墨迪 AT1/CN-2AM30 unshielded NC/NPN cable 2m axial
MD墨迪 AT1/CP-2HM30 unshielded NC/PNP conn. M12
MD墨迪 AT1/CN-1AM30 shielded NC/NPN cable 2m axial
MD墨迪 FQIZ/BP-2E90° Receiver 15 m PNP Q/QN plast. conn. M12
MD墨迪 FAI8/BP-0AAxial Energ. 1000 mm adj. PNP Q/QN plast. cable 2m axial
MD墨迪 FAI8/BP-2E90° Energ. 800 mm adj. PNP Q/QN plast. conn. M12
MD墨迪 FAI5/BP-3E90° Energ. 200 mm PNP Q/QN metal. conn. M12
MD墨迪 AF/ER7
MD墨迪 FAI8/BN-0EAxial Energ. 1000 mm adj. NPN Q/QN plast. conn. M12
MD墨迪 AM1/A0-2HM12 unshielded NO conn. M12
MD墨迪 AK1/AP-3A8T
MD墨迪 AE1/CP-2A
MD墨迪 FAI5/BP-0EAxial Energ. 200 mm PNP Q/QN plast. conn. M12
MD墨迪 AK1/AP-3HANM18 shielded LD NO/PNP conn. M12 II 3G Ex nA IIC T5, II 3D Ex tD A22 IP67 T90°C
MD墨迪 C18P/BN-1EM18 Plastico Schermato DC 8mm NPN NO+NC conn. M12
MD墨迪 FAI7/BN-1AAxial Energ. 400 mm adj. NPN Q/QN metal. cable 2m axial
MD墨迪 AE6/AP-1F
MD墨迪 AT1/AN-2HM30 unshielded NO/NPN conn. M12
MD墨迪 AE1/CN-3A
MD墨迪 AE6/AN-4A
MD墨迪 FAIH/00-3E90° Emitt. 15 m metal. conn. M12
MD墨迪 FAI4/BP-3A90° Energ. 200 mm reg PNP Q/QN metal. cable 2m axial
MD墨迪 AM1/AP-1HANM12 shielded NO/PNP conn. M12 II 3G Ex nA IIC T5, II 3D Ex tD A22 IP67 T90°C
MD墨迪 AE1/CP-4A
MD墨迪 PFM1/AP-3HM12 shielded LD NO/PNP conn. M12
MD墨迪 AH1/AN-3F
MD墨迪 AT1/AP-3HM30 shielded NO/PNP conn. M12
MD墨迪 FQRL/BP-2E90° Retroreflective for transparent objects 1 m adj. PNP Q/QN plast. conn. M12
MD墨迪 FAI6/BN-1EAxial Energ. 400 mm NPN Q/QN metal. conn. M12
MD墨迪 AK1/BP-3AETM18 shielded NO+NC/PNP Alimentazione 10…50Vdc cable 440mm axial per movimentazione
MD墨迪 C18P/C0-1AM18 Plastico Schermato AC 8mm NC cable 2m axial
MD墨迪 AE6/CN-3A86
MD墨迪 PK3/00-2AM18 unshielded cable 2m axial
MD墨迪 AE6/AN-2F
MD墨迪 AT1/A0-4AM30 unshielded NO cable 2m axial
MD墨迪 FARP/BP-1AAxial Polarised 3 m PNP Q/QN metal. cable 2m axial
MD墨迪 PKS/0P-1HM18 shielded PNP conn. M12
MD墨迪 VK2/C0-2BM18 unshielded NC cable 2m
MD墨迪 PFM1/BP-1H26M12 shielded Std. NO+NC/PNP range with timer < 110°C
MD墨迪 IL1/AP-3Ashielded PNP NO cable 2m 90°
MD墨迪 AE1/AP-1H
MD墨迪 AT1/AP-2HM30 unshielded NO/PNP conn. M12
MD墨迪 AH1/AP-2H
MD墨迪 AT1/CP-1AM30 shielded NC/PNP cable 2m axial
MD墨迪 M18 LASER photoelectric sensors
MD墨迪 FAIM/BN-3A90° Retroreflective 4 m adj. NPN Q/QN metal. cable 2m axial
MD墨迪 AK6/D2-5AM18 0-10 V+4-20 mA Sn 10 mm cable 2m axial
MD墨迪 AH1/CN-1F
MD墨迪 FAI7/BP-0EAxial Energ. 400 mm adj. PNP Q/QN plast. conn. M12
MD墨迪 AK1/CP-3HM18 shielded NC/PNP conn. M12
MD墨迪 AH1/CP-2F
MD墨迪 C30P/BP-2AM30 Plastico Non Schermato DC 25mm PNP NO+NC cable 2m axial
MD墨迪 FAIC/BN-2E90° Retroreflective 4 m NPN Q/QN plast. conn. M12
MD墨迪 FAL4/0N-3E90° laser Energ. 200 mm adj. NPN L/Dselez. met. conn. M12
MD墨迪 IL1/AP-3Fshielded PNP NO conn. M8
MD墨迪 FAI9/BN-2A90° Energ. 800 mm NPN Q/QN plast. cable 2m axial
MD墨迪 AT1/0P-4HM30 unshielded Q/Qnot PNP conn. M12
MD墨迪 VK2/C0-2HM18 unshielded NC conn. M12
MD墨迪 C30P/00-1EM30 Plastico Schermato AC 16mm NO/NC conn. M12
MD墨迪 AH1/AN-2H
MD墨迪 AH1/AN-4F
MD墨迪 AM1/AN-2A
MD墨迪 PFK1/BN-3HV5D18 shielded LD NO+NC/NPN conn. M12
MD墨迪 CQ50/AN-2Acubic Plastico DC 6mm NPN NO cable 2m 90°
MD墨迪 AH1/CP-4A
MD墨迪 FAI9/BP-1EAxial Energ. 1000 mm PNP Q/QN metal. conn. M12
MD墨迪 Long distance Cubic plastic 28x16x10 d.c.. 3 wires inductive proximity sensors
MD墨迪 FAIM/BP-3A90° Retroreflective 4 m adj. PNP Q/QN metal. cable 2m axial
MD墨迪 FQIC/BP-2A90° Retroreflective 4 m PNP Q/QN plast. cable 2m axial
MD墨迪 C30M/BP-1AM30 Inox Schermato DC 16mm PNP NO+NC cable 2m axial
MD墨迪 FAI9/BN-0AAxial Energ. 1000 mm NPN Q/QN plast. cable 2m axial
MD墨迪 AH1/CP-3F
MD墨迪 FAID/BN-0AAxial Receiver 20 m adj. NPN Q/QN plast. cable 2m axial
MD墨迪 PFM1/AN-1HM12 shielded Std. NO/NPN conn. M12
MD墨迪 FARL/BN-1EAxial Retroreflective for transparent objects 1 m adj. NPN Q/QN metal. conn. M12
MD墨迪 FARL/BN-0AAxial Retroreflective for transparent objects 1 m adj. NPN Q/QN plast. cable 2m axial
MD墨迪 AK1/A0-4AM18 unshielded NO cable 2m axial
MD墨迪 PFK1/AN-4HM18 unshielded LD NO/NPN conn. M12
MD墨迪 FAI5/BP-2E90° Energ. 200 mm PNP Q/QN plast. conn. M12
MD墨迪 FAI6/BP-0AAxial Energ. 400 mm PNP Q/QN plast. cable 2m axial
MD墨迪 FQRL/BP-0EAxial Retroreflective for transparent objects 1 m adj. PNP Q/QN plast. conn. M12
MD墨迪 FARN/BP-0AAxial Polarised 3 m adj. PNP Q/QN plast. cable 2m axial
MD墨迪 FAI9/BN-1AAxial Energ. 1000 mm NPN Q/QN metal. cable 2m axial
MD墨迪 FARL/BN-2E90° Retroreflective for transparent objects 1 m adj. NPN Q/QN plast. conn. M12
MD墨迪 FQIH/00-0EAxial Emitt. 20 m plast. conn. M12
MD墨迪 AF/ER2
MD墨迪 CQ55/BN-3Acubic Plastico DC 25mm NPN NO+NC cable 2m 90°
MD墨迪 FAL4/B
MD墨迪 AT1/AN-4HM30 unshielded NO/NPN conn. M12
MD墨迪 AF/C
MD墨迪 AK1/AN-3A
MD墨迪 AE1/CN-1A
MD墨迪 Cylindrical M18 direct diffuse 50…400mm
MD墨迪 AK1/AN-2AANM18 unshielded NO/NPN cable 2m II 3G Ex nA IIC T5, II 3D Ex tD A22 IP67 T90°C
MD墨迪 FAIH/00-1AAxial Emitt. 20 m metal. cable 2m axial
MD墨迪 AK1/A0-1HM18 shielded NO conn. M12
MD墨迪 FQI8/BP-2E90° Energ. 800 mm adj. PNP Q/QN plast. conn. M12
MD墨迪 AT1/AN-3AM30 shielded NO/NPN cable 2m axial
MD墨迪 C30P/BP-1EM30 Plastico Schermato DC 16mm PNP NO+NC conn. M12
MD墨迪 FQIC/BN-0AAxial Retroreflective 4 m NPN Q/QN plast. cable 2m axial
MD墨迪 AK1/AP-3H

SAUTER    86604

国数学家皮埃尔·伽桑狄（Pierre Gassendi）提出了他的光粒子假设，他的这一假设在他死后发表，并且在艾萨克·牛顿早年引起了他的兴趣。牛顿本人倾向于笛卡尔的实空理论（plenum）。他在他1675年的《解释光属性的假说》（An Hypothesis explaining the Properties of Light）中提到，光是由光源向四面八方发射的微粒组成。牛顿反对光波动说的一个理由是，波会绕开障碍物，而光却是直线传播的。但对于格里马尔迪（Francesco Grimaldi）观察到的衍射现象，牛顿甚至也稍作妥协，解释为光粒子移动于以太所产生的局部波造成。

牛顿的理论和光的反射现象相吻合，但对于折射现象，牛顿错误地认为是因为进入高密度介质时所受引力更大使光加速而成的。牛顿在1704年发表了他集大成的《光学》一作。牛顿本人的使光的粒子理论在18世纪甚嚣尘上。但皮埃尔-西蒙·拉普拉斯（Laplace）反驳说，人的密度既然这么大，那光几乎不可能逃脱人的引力了。用现在的说法，人将成为一个黑洞。

光波动说

在1660年代，罗伯特·胡克发表了他的光波动说。克里斯蒂安·惠更斯在1678年得出了他自己的波动学说，并在1690年发表在他的《光的专著》（Treatise on light）里。他认为光线在一个名为发光以太（Luminiferous ether）的介质中以波的形式四射，并且由于波并不受引力影响，他假设光会在进入高密度介质时减速。光波动说预言了1800年托马斯·杨发现的干涉现象以及光的偏振性。杨用衍射实验展现了光的波动性特征，还提出颜色是由光波波长不同所致，用眼睛的三色受体解释了色觉原理。

莱昂哈德·欧拉也是光波动说的支持者之一，他在《光和色彩的新理论》（Nova theoria lucis et colorum）中阐述了他的这一观点，他认为波理论更容易解释衍射现象。

之后，奥古斯丁·菲涅耳也独立完成了他的波动理论的建立，并于1817年上递给法国科学院。西莫恩·泊松完善了菲涅耳的数学证明，给了光粒子说致命一击。在1821年，菲涅耳使用数学方法使光的偏振在波动理论上得到了解释。

但波动理论的弱点在于，波，类似于声波，传播需要介质。虽然曾有过发光以太的假想，但这也因为19世纪迈克耳逊—莫雷实验陷入了强烈的质疑。

牛顿推测光速在高密度下变高（而实际光速在高密度介质变低），惠更斯和其他人觉得正相反。但当时并没有准确测量光速的条件。1802年，托马斯·杨做实验发现，当光波从较低密度介质移动进入较高密度介质之后，光波的波长会变短，他因此推论光波的运动速度会降低。1850年，莱昂·傅科的实验得到了和波动理论同样的结果。

光的电磁说

1845年，迈克尔·法拉第（Michael Faraday）发现当偏振光穿过施加了磁场的透明介质时，会发生偏振旋转。这后来被称为法拉第效应，它*发现了光和电、磁的关系。在1846年，他推测光可能是沿磁感线衍生的某种形式的扰动。次年，法拉第提出光是一种高频电磁振动，不需要介质也能衍生。

法拉第的研究启发了詹姆斯·麦克斯韦（James Clerk Maxwell）研究电磁辐射和光。麦克斯韦发现自生电磁波会以恒定速度传播，而且这个速度恰好等于光速。正是从这一点出发，麦克斯韦得出了光是一种电磁波的结论。20多年后，赫兹用实验证实了电磁波的存在，测得电磁波的传播速度的确与光速相同，同时电磁波也能够产生反射、折射、干涉、衍射、偏振等现象，从实验中证明了光是一种电磁波。

由麦克斯韦的理论研究表明，空间电磁场是以光速传播。这一结论已被赫兹的实验证实。麦克斯韦，在1865年得出了结论：光是一种电磁现象。按照麦克斯韦的理论，c/v=√(εμ)。

式中c为真空中的光速。ν为在介电常数为ε和导磁系数为μ的介质中的光速。由折射率的定义n=c/v，知n=√(εμ)。

这个关系式给出了物质的光学常数，电学常数和磁学常数之间的关

 光波的电场强度E与磁感应强度M

系。当时从上述的公式中看不出n应随着光的波长λ而改变，因而无法解释光的色散现象。后来洛伦兹在1896年创立了电子论。从这一理论看，介电常数ε是依赖于电磁场的频率，即依赖于波长而变的，从而搞清了光的色散现象。光的电磁理论能够说明光的传播、干涉、衍射、色散、散射、偏振等许多现象，但不能解释光与物质相互作用中的能量量子化转换的性质，所以还需要近代的量子理论来补充。国数学家皮埃尔·伽桑狄（Pierre Gassendi）提出了他的光粒子假设，他的这一假设在他死后发表，并且在艾萨克·牛顿早年引起了他的兴趣。牛顿本人倾向于笛卡尔的实空理论（plenum）。他在他1675年的《解释光属性的假说》（An Hypothesis explaining the Properties of Light）中提到，光是由光源向四面八方发射的微粒组成。牛顿反对光波动说的一个理由是，波会绕开障碍物，而光却是直线传播的。但对于格里马尔迪（Francesco Grimaldi）观察到的衍射现象，牛顿甚至也稍作妥协，解释为光粒子移动于以太所产生的局部波造成。

牛顿的理论和光的反射现象相吻合，但对于折射现象，牛顿错误地认为是因为进入高密度介质时所受引力更大使光加速而成的。牛顿在1704年发表了他集大成的《光学》一作。牛顿本人的使光的粒子理论在18世纪甚嚣尘上。但皮埃尔-西蒙·拉普拉斯（Laplace）反驳说，人的密度既然这么大，那光几乎不可能逃脱人的引力了。用现在的说法，人将成为一个黑洞。

光波动说

在1660年代，罗伯特·胡克发表了他的光波动说。克里斯蒂安·惠更斯在1678年得出了他自己的波动学说，并在1690年发表在他的《光的专著》（Treatise on light）里。他认为光线在一个名为发光以太（Luminiferous ether）的介质中以波的形式四射，并且由于波并不受引力影响，他假设光会在进入高密度介质时减速。光波动说预言了1800年托马斯·杨发现的干涉现象以及光的偏振性。杨用衍射实验展现了光的波动性特征，还提出颜色是由光波波长不同所致，用眼睛的三色受体解释了色觉原理。

莱昂哈德·欧拉也是光波动说的支持者之一，他在《光和色彩的新理论》（Nova theoria lucis et colorum）中阐述了他的这一观点，他认为波理论更容易解释衍射现象。

之后，奥古斯丁·菲涅耳也独立完成了他的波动理论的建立，并于1817年上递给法国科学院。西莫恩·泊松完善了菲涅耳的数学证明，给了光粒子说致命一击。在1821年，菲涅耳使用数学方法使光的偏振在波动理论上得到了解释。

但波动理论的弱点在于，波，类似于声波，传播需要介质。虽然曾有过发光以太的假想，但这也因为19世纪迈克耳逊—莫雷实验陷入了强烈的质疑。

牛顿推测光速在高密度下变高（而实际光速在高密度介质变低），惠更斯和其他人觉得正相反。但当时并没有准确测量光速的条件。1802年，托马斯·杨做实验发现，当光波从较低密度介质移动进入较高密度介质之后，光波的波长会变短，他因此推论光波的运动速度会降低。1850年，莱昂·傅科的实验得到了和波动理论同样的结果。

光的电磁说

1845年，迈克尔·法拉第（Michael Faraday）发现当偏振光穿过施加了磁场的透明介质时，会发生偏振旋转。这后来被称为法拉第效应，它*发现了光和电、磁的关系。在1846年，他推测光可能是沿磁感线衍生的某种形式的扰动。次年，法拉第提出光是一种高频电磁振动，不需要介质也能衍生。

法拉第的研究启发了詹姆斯·麦克斯韦（James Clerk Maxwell）研究电磁辐射和光。麦克斯韦发现自生电磁波会以恒定速度传播，而且这个速度恰好等于光速。正是从这一点出发，麦克斯韦得出了光是一种电磁波的结论。20多年后，赫兹用实验证实了电磁波的存在，测得电磁波的传播速度的确与光速相同，同时电磁波也能够产生反射、折射、干涉、衍射、偏振等现象，从实验中证明了光是一种电磁波。

由麦克斯韦的理论研究表明，空间电磁场是以光速传播。这一结论已被赫兹的实验证实。麦克斯韦，在1865年得出了结论：光是一种电磁现象。按照麦克斯韦的理论，c/v=√(εμ)。

式中c为真空中的光速。ν为在介电常数为ε和导磁系数为μ的介质中的光速。由折射率的定义n=c/v，知n=√(εμ)。

这个关系式给出了物质的光学常数，电学常数和磁学常数之间的关

 光波的电场强度E与磁感应强度M

系。当时从上述的公式中看不出n应随着光的波长λ而改变，因而无法解释光的色散现象。后来洛伦兹在1896年创立了电子论。从这一理论看，介电常数ε是依赖于电磁场的频率，即依赖于波长而变的，从而搞清了光的色散现象。光的电磁理论能够说明光的传播、干涉、衍射、色散、散射、偏振等许多现象，但不能解释光与物质相互作用中的能量量子化转换的性质，所以还需要近代的量子理论来补充。国数学家皮埃尔·伽桑狄（Pierre Gassendi）提出了他的光粒子假设，他的这一假设在他死后发表，并且在艾萨克·牛顿早年引起了他的兴趣。牛顿本人倾向于笛卡尔的实空理论（plenum）。他在他1675年的《解释光属性的假说》（An Hypothesis explaining the Properties of Light）中提到，光是由光源向四面八方发射的微粒组成。牛顿反对光波动说的一个理由是，波会绕开障碍物，而光却是直线传播的。但对于格里马尔迪（Francesco Grimaldi）观察到的衍射现象，牛顿甚至也稍作妥协，解释为光粒子移动于以太所产生的局部波造成。

牛顿的理论和光的反射现象相吻合，但对于折射现象，牛顿错误地认为是因为进入高密度介质时所受引力更大使光加速而成的。牛顿在1704年发表了他集大成的《光学》一作。牛顿本人的使光的粒子理论在18世纪甚嚣尘上。但皮埃尔-西蒙·拉普拉斯（Laplace）反驳说，人的密度既然这么大，那光几乎不可能逃脱人的引力了。用现在的说法，人将成为一个黑洞。

光波动说

在1660年代，罗伯特·胡克发表了他的光波动说。克里斯蒂安·惠更斯在1678年得出了他自己的波动学说，并在1690年发表在他的《光的专著》（Treatise on light）里。他认为光线在一个名为发光以太（Luminiferous ether）的介质中以波的形式四射，并且由于波并不受引力影响，他假设光会在进入高密度介质时减速。光波动说预言了1800年托马斯·杨发现的干涉现象以及光的偏振性。杨用衍射实验展现了光的波动性特征，还提出颜色是由光波波长不同所致，用眼睛的三色受体解释了色觉原理。

莱昂哈德·欧拉也是光波动说的支持者之一，他在《光和色彩的新理论》（Nova theoria lucis et colorum）中阐述了他的这一观点，他认为波理论更容易解释衍射现象。

之后，奥古斯丁·菲涅耳也独立完成了他的波动理论的建立，并于1817年上递给法国科学院。西莫恩·泊松完善了菲涅耳的数学证明，给了光粒子说致命一击。在1821年，菲涅耳使用数学方法使光的偏振在波动理论上得到了解释。

但波动理论的弱点在于，波，类似于声波，传播需要介质。虽然曾有过发光以太的假想，但这也因为19世纪迈克耳逊—莫雷实验陷入了强烈的质疑。

牛顿推测光速在高密度下变高（而实际光速在高密度介质变低），惠更斯和其他人觉得正相反。但当时并没有准确测量光速的条件。1802年，托马斯·杨做实验发现，当光波从较低密度介质移动进入较高密度介质之后，光波的波长会变短，他因此推论光波的运动速度会降低。1850年，莱昂·傅科的实验得到了和波动理论同样的结果。

光的电磁说

1845年，迈克尔·法拉第（Michael Faraday）发现当偏振光穿过施加了磁场的透明介质时，会发生偏振旋转。这后来被称为法拉第效应，它*发现了光和电、磁的关系。在1846年，他推测光可能是沿磁感线衍生的某种形式的扰动。次年，法拉第提出光是一种高频电磁振动，不需要介质也能衍生。

法拉第的研究启发了詹姆斯·麦克斯韦（James Clerk Maxwell）研究电磁辐射和光。麦克斯韦发现自生电磁波会以恒定速度传播，而且这个速度恰好等于光速。正是从这一点出发，麦克斯韦得出了光是一种电磁波的结论。20多年后，赫兹用实验证实了电磁波的存在，测得电磁波的传播速度的确与光速相同，同时电磁波也能够产生反射、折射、干涉、衍射、偏振等现象，从实验中证明了光是一种电磁波。

由麦克斯韦的理论研究表明，空间电磁场是以光速传播。这一结论已被赫兹的实验证实。麦克斯韦，在1865年得出了结论：光是一种电磁现象。按照麦克斯韦的理论，c/v=√(εμ)。

式中c为真空中的光速。ν为在介电常数为ε和导磁系数为μ的介质中的光速。由折射率的定义n=c/v，知n=√(εμ)。

这个关系式给出了物质的光学常数，电学常数和磁学常数之间的关

 光波的电场强度E与磁感应强度M

系。当时从上述的公式中看不出n应随着光的波长λ而改变，因而无法解释光的色散现象。后来洛伦兹在1896年创立了电子论。从这一理论看，介电常数ε是依赖于电磁场的频率，即依赖于波长而变的，从而搞清了光的色散现象。光的电磁理论能够说明光的传播、干涉、衍射、色散、散射、偏振等许多现象，但不能解释光与物质相互作用中的能量量子化转换的性质，所以还需要近代的量子理论来补充。国数学家皮埃尔·伽桑狄（Pierre Gassendi）提出了他的光粒子假设，他的这一假设在他死后发表，并且在艾萨克·牛顿早年引起了他的兴趣。牛顿本人倾向于笛卡尔的实空理论（plenum）。他在他1675年的《解释光属性的假说》（An Hypothesis explaining the Properties of Light）中提到，光是由光源向四面八方发射的微粒组成。牛顿反对光波动说的一个理由是，波会绕开障碍物，而光却是直线传播的。但对于格里马尔迪（Francesco Grimaldi）观察到的衍射现象，牛顿甚至也稍作妥协，解释为光粒子移动于以太所产生的局部波造成。

牛顿的理论和光的反射现象相吻合，但对于折射现象，牛顿错误地认为是因为进入高密度介质时所受引力更大使光加速而成的。牛顿在1704年发表了他集大成的《光学》一作。牛顿本人的使光的粒子理论在18世纪甚嚣尘上。但皮埃尔-西蒙·拉普拉斯（Laplace）反驳说，人的密度既然这么大，那光几乎不可能逃脱人的引力了。用现在的说法，人将成为一个黑洞。

光波动说

在1660年代，罗伯特·胡克发表了他的光波动说。克里斯蒂安·惠更斯在1678年得出了他自己的波动学说，并在1690年发表在他的《光的专著》（Treatise on light）里。他认为光线在一个名为发光以太（Luminiferous ether）的介质中以波的形式四射，并且由于波并不受引力影响，他假设光会在进入高密度介质时减速。光波动说预言了1800年托马斯·杨发现的干涉现象以及光的偏振性。杨用衍射实验展现了光的波动性特征，还提出颜色是由光波波长不同所致，用眼睛的三色受体解释了色觉原理。

莱昂哈德·欧拉也是光波动说的支持者之一，他在《光和色彩的新理论》（Nova theoria lucis et colorum）中阐述了他的这一观点，他认为波理论更容易解释衍射现象。

之后，奥古斯丁·菲涅耳也独立完成了他的波动理论的建立，并于1817年上递给法国科学院。西莫恩·泊松完善了菲涅耳的数学证明，给了光粒子说致命一击。在1821年，菲涅耳使用数学方法使光的偏振在波动理论上得到了解释。

但波动理论的弱点在于，波，类似于声波，传播需要介质。虽然曾有过发光以太的假想，但这也因为19世纪迈克耳逊—莫雷实验陷入了强烈的质疑。

牛顿推测光速在高密度下变高（而实际光速在高密度介质变低），惠更斯和其他人觉得正相反。但当时并没有准确测量光速的条件。1802年，托马斯·杨做实验发现，当光波从较低密度介质移动进入较高密度介质之后，光波的波长会变短，他因此推论光波的运动速度会降低。1850年，莱昂·傅科的实验得到了和波动理论同样的结果。

光的电磁说

1845年，迈克尔·法拉第（Michael Faraday）发现当偏振光穿过施加了磁场的透明介质时，会发生偏振旋转。这后来被称为法拉第效应，它*发现了光和电、磁的关系。在1846年，他推测光可能是沿磁感线衍生的某种形式的扰动。次年，法拉第提出光是一种高频电磁振动，不需要介质也能衍生。

法拉第的研究启发了詹姆斯·麦克斯韦（James Clerk Maxwell）研究电磁辐射和光。麦克斯韦发现自生电磁波会以恒定速度传播，而且这个速度恰好等于光速。正是从这一点出发，麦克斯韦得出了光是一种电磁波的结论。20多年后，赫兹用实验证实了电磁波的存在，测得电磁波的传播速度的确与光速相同，同时电磁波也能够产生反射、折射、干涉、衍射、偏振等现象，从实验中证明了光是一种电磁波。

由麦克斯韦的理论研究表明，空间电磁场是以光速传播。这一结论已被赫兹的实验证实。麦克斯韦，在1865年得出了结论：光是一种电磁现象。按照麦克斯韦的理论，c/v=√(εμ)。

式中c为真空中的光速。ν为在介电常数为ε和导磁系数为μ的介质中的光速。由折射率的定义n=c/v，知n=√(εμ)。

这个关系式给出了物质的光学常数，电学常数和磁学常数之间的关

 光波的电场强度E与磁感应强度M

系。当时从上述的公式中看不出n应随着光的波长λ而改变，因而无法解释光的色散现象。后来洛伦兹在1896年创立了电子论。从这一理论看，介电常数ε是依赖于电磁场的频率，即依赖于波长而变的，从而搞清了光的色散现象。光的电磁理论能够说明光的传播、干涉、衍射、色散、散射、偏振等许多现象，但不能解释光与物质相互作用中的能量量子化转换的性质，所以还需要近代的量子理论来补充。国数学家皮埃尔·伽桑狄（Pierre Gassendi）提出了他的光粒子假设，他的这一假设在他死后发表，并且在艾萨克·牛顿早年引起了他的兴趣。牛顿本人倾向于笛卡尔的实空理论（plenum）。他在他1675年的《解释光属性的假说》（An Hypothesis explaining the Properties of Light）中提到，光是由光源向四面八方发射的微粒组成。牛顿反对光波动说的一个理由是，波会绕开障碍物，而光却是直线传播的。但对于格里马尔迪（Francesco Grimaldi）观察到的衍射现象，牛顿甚至也稍作妥协，解释为光粒子移动于以太所产生的局部波造成。

牛顿的理论和光的反射现象相吻合，但对于折射现象，牛顿错误地认为是因为进入高密度介质时所受引力更大使光加速而成的。牛顿在1704年发表了他集大成的《光学》一作。牛顿本人的使光的粒子理论在18世纪甚嚣尘上。但皮埃尔-西蒙·拉普拉斯（Laplace）反驳说，人的密度既然这么大，那光几乎不可能逃脱人的引力了。用现在的说法，人将成为一个黑洞。

光波动说

在1660年代，罗伯特·胡克发表了他的光波动说。克里斯蒂安·惠更斯在1678年得出了他自己的波动学说，并在1690年发表在他的《光的专著》（Treatise on light）里。他认为光线在一个名为发光以太（Luminiferous ether）的介质中以波的形式四射，并且由于波并不受引力影响，他假设光会在进入高密度介质时减速。光波动说预言了1800年托马斯·杨发现的干涉现象以及光的偏振性。杨用衍射实验展现了光的波动性特征，还提出颜色是由光波波长不同所致，用眼睛的三色受体解释了色觉原理。

莱昂哈德·欧拉也是光波动说的支持者之一，他在《光和色彩的新理论》（Nova theoria lucis et colorum）中阐述了他的这一观点，他认为波理论更容易解释衍射现象。

之后，奥古斯丁·菲涅耳也独立完成了他的波动理论的建立，并于1817年上递给法国科学院。西莫恩·泊松完善了菲涅耳的数学证明，给了光粒子说致命一击。在1821年，菲涅耳使用数学方法使光的偏振在波动理论上得到了解释。

但波动理论的弱点在于，波，类似于声波，传播需要介质。虽然曾有过发光以太的假想，但这也因为19世纪迈克耳逊—莫雷实验陷入了强烈的质疑。

牛顿推测光速在高密度下变高（而实际光速在高密度介质变低），惠更斯和其他人觉得正相反。但当时并没有准确测量光速的条件。1802年，托马斯·杨做实验发现，当光波从较低密度介质移动进入较高密度介质之后，光波的波长会变短，他因此推论光波的运动速度会降低。1850年，莱昂·傅科的实验得到了和波动理论同样的结果。

光的电磁说

1845年，迈克尔·法拉第（Michael Faraday）发现当偏振光穿过施加了磁场的透明介质时，会发生偏振旋转。这后来被称为法拉第效应，它*发现了光和电、磁的关系。在1846年，他推测光可能是沿磁感线衍生的某种形式的扰动。次年，法拉第提出光是一种高频电磁振动，不需要介质也能衍生。

法拉第的研究启发了詹姆斯·麦克斯韦（James Clerk Maxwell）研究电磁辐射和光。麦克斯韦发现自生电磁波会以恒定速度传播，而且这个速度恰好等于光速。正是从这一点出发，麦克斯韦得出了光是一种电磁波的结论。20多年后，赫兹用实验证实了电磁波的存在，测得电磁波的传播速度的确与光速相同，同时电磁波也能够产生反射、折射、干涉、衍射、偏振等现象，从实验中证明了光是一种电磁波。

由麦克斯韦的理论研究表明，空间电磁场是以光速传播。这一结论已被赫兹的实验证实。麦克斯韦，在1865年得出了结论：光是一种电磁现象。按照麦克斯韦的理论，c/v=√(εμ)。

式中c为真空中的光速。ν为在介电常数为ε和导磁系数为μ的介质中的光速。由折射率的定义n=c/v，知n=√(εμ)。

这个关系式给出了物质的光学常数，电学常数和磁学常数之间的关

 光波的电场强度E与磁感应强度M

系。当时从上述的公式中看不出n应随着光的波长λ而改变，因而无法解释光的色散现象。后来洛伦兹在1896年创立了电子论。从这一理论看，介电常数ε是依赖于电磁场的频率，即依赖于波长而变的，从而搞清了光的色散现象。光的电磁理论能够说明光的传播、干涉、衍射、色散、散射、偏振等许多现象，但不能解释光与物质相互作用中的能量量子化转换的性质，所以还需要近代的量子理论来补充。国数学家皮埃尔·伽桑狄（Pierre Gassendi）提出了他的光粒子假设，他的这一假设在他死后发表，并且在艾萨克·牛顿早年引起了他的兴趣。牛顿本人倾向于笛卡尔的实空理论（plenum）。他在他1675年的《解释光属性的假说》（An Hypothesis explaining the Properties of Light）中提到，光是由光源向四面八方发射的微粒组成。牛顿反对光波动说的一个理由是，波会绕开障碍物，而光却是直线传播的。但对于格里马尔迪（Francesco Grimaldi）观察到的衍射现象，牛顿甚至也稍作妥协，解释为光粒子移动于以太所产生的局部波造成。

牛顿的理论和光的反射现象相吻合，但对于折射现象，牛顿错误地认为是因为进入高密度介质时所受引力更大使光加速而成的。牛顿在1704年发表了他集大成的《光学》一作。牛顿本人的使光的粒子理论在18世纪甚嚣尘上。但皮埃尔-西蒙·拉普拉斯（Laplace）反驳说，人的密度既然这么大，那光几乎不可能逃脱人的引力了。用现在的说法，人将成为一个黑洞。

光波动说

在1660年代，罗伯特·胡克发表了他的光波动说。克里斯蒂安·惠更斯在1678年得出了他自己的波动学说，并在1690年发表在他的《光的专著》（Treatise on light）里。他认为光线在一个名为发光以太（Luminiferous ether）的介质中以波的形式四射，并且由于波并不受引力影响，他假设光会在进入高密度介质时减速。光波动说预言了1800年托马斯·杨发现的干涉现象以及光的偏振性。杨用衍射实验展现了光的波动性特征，还提出颜色是由光波波长不同所致，用眼睛的三色受体解释了色觉原理。

莱昂哈德·欧拉也是光波动说的支持者之一，他在《光和色彩的新理论》（Nova theoria lucis et colorum）中阐述了他的这一观点，他认为波理论更容易解释衍射现象。

之后，奥古斯丁·菲涅耳也独立完成了他的波动理论的建立，并于1817年上递给法国科学院。西莫恩·泊松完善了菲涅耳的数学证明，给了光粒子说致命一击。在1821年，菲涅耳使用数学方法使光的偏振在波动理论上得到了解释。

但波动理论的弱点在于，波，类似于声波，传播需要介质。虽然曾有过发光以太的假想，但这也因为19世纪迈克耳逊—莫雷实验陷入了强烈的质疑。

牛顿推测光速在高密度下变高（而实际光速在高密度介质变低），惠更斯和其他人觉得正相反。但当时并没有准确测量光速的条件。1802年，托马斯·杨做实验发现，当光波从较低密度介质移动进入较高密度介质之后，光波的波长会变短，他因此推论光波的运动速度会降低。1850年，莱昂·傅科的实验得到了和波动理论同样的结果。

光的电磁说

1845年，迈克尔·法拉第（Michael Faraday）发现当偏振光穿过施加了磁场的透明介质时，会发生偏振旋转。这后来被称为法拉第效应，它*发现了光和电、磁的关系。在1846年，他推测光可能是沿磁感线衍生的某种形式的扰动。次年，法拉第提出光是一种高频电磁振动，不需要介质也能衍生。

法拉第的研究启发了詹姆斯·麦克斯韦（James Clerk Maxwell）研究电磁辐射和光。麦克斯韦发现自生电磁波会以恒定速度传播，而且这个速度恰好等于光速。正是从这一点出发，麦克斯韦得出了光是一种电磁波的结论。20多年后，赫兹用实验证实了电磁波的存在，测得电磁波的传播速度的确与光速相同，同时电磁波也能够产生反射、折射、干涉、衍射、偏振等现象，从实验中证明了光是一种电磁波。

由麦克斯韦的理论研究表明，空间电磁场是以光速传播。这一结论已被赫兹的实验证实。麦克斯韦，在1865年得出了结论：光是一种电磁现象。按照麦克斯韦的理论，c/v=√(εμ)。

式中c为真空中的光速。ν为在介电常数为ε和导磁系数为μ的介质中的光速。由折射率的定义n=c/v，知n=√(εμ)。

这个关系式给出了物质的光学常数，电学常数和磁学常数之间的关

 光波的电场强度E与磁感应强度M

系。当时从上述的公式中看不出n应随着光的波长λ而改变，因而无法解释光的色散现象。后来洛伦兹在1896年创立了电子论。从这一理论看，介电常数ε是依赖于电磁场的频率，即依赖于波长而变的，从而搞清了光的色散现象。光的电磁理论能够说明光的传播、干涉、衍射、色散、散射、偏振等许多现象，但不能解释光与物质相互作用中的能量量子化转换的性质，所以还需要近代的量子理论来补充。