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上海市所在地
备品备件WENGLOR 放大器301251104
面议备品备件GEMU 554 50D 1 9 51 1
面议备品备件BERNSTEIN SRF-2/1/1-E-H
面议备品备件N813.4ANE KNF
面议QY-1044.0013 泵 SPECK备品备件
面议NT 63-K-MS-M3/1120 备品备件
面议VECTOR 备品备件CANAPE
面议VECTOR VN1670 备品备件
面议CBX09.1152/JV/PA staubli 备品备件
面议SECOMP 21.99.8760 光缆备品备件
面议AECABLE 2Y EVA 备品备件 VECTOR
面议9900015.1 OPTRON 备品备件
面议
WURTH 071309 12 板式大力钳
WURTH 071309 12 板式大力钳
SCHIEDRUM 调压阀 30CS-1N
REXROTH 备件 R911335596 HCS01.1E-W0008-A-03-B-ET-EC-NN-L3-NN-FW+R911339321 FWA-INDRV*-MPB-18VRS-D5-1-NNN-NN
ELCIS 编码器 LZ59C15-1024-1230-BZ-C-CH-R
BONFIGLIOLI 刹车模块 NB 7102/0013(u=500V I=1A)
JUMO 控制器 709061/8-02-050-100-460-00-252
LENORD+BAUER 备件 GEL260-V-01000B713
MEUSBURGER 备件 E1100/40/156
E+L 电眼 FR5502 CH-307357
HYDAC 开关 EDS 344-3-250-000
MTS 电缆 530026
SCHRACK 继电器 UR5U1011
RITTAL 电柜照明灯 PS4155.000
HELMHOLZ 模块 700-321-1BH02
VAHLE 集电弓 CPS-PS08-1A1
BALDOR 电机 35Y599T978G1
ASCO 电磁阀 8210G001 DC24V
SMW 附件 FFB-1-30005-09 NV Id.-Nr. 090745
FLUID 阀 77FB +AT101U D B
KISTLER 备件 6157BAE
HYDAC 传感器 HDA-3840-A-350-124(6M)
PHOENIX 传感器/执行器电缆 SAC-4P-M12MR/3.0-PUR/M12FR - 1668742
MOOG 阀 D662-Z4334K
HYDAC 配件 TFP104-000
BINKS 备件 192849
APEX 备件 M-SF-18M15
PHOENIX 传感器/执行器电缆 SAC-4P-M12MR/0.6-PUR/M12FR - 1668726
MTS 备件 RHM0180MP151S1G6100
ELECTRONICON 电容 E62.L13-2203G11 MKP
HEYTEC 电机 G25-03/4 G53112207 i=92.68/1.69
ATLAS COPCO 空气干燥机控制板 CD17 STD 230V 订货号:1617601701
SCHUNK 气动三指抓手 LGZ 50 ID:0312936
WIKA 压力传感器 D-10-7-BBI-MK-ZP8XU
TWK 调门位置反馈 IW254/115-0.5-A19
SCHUNK 气爪 MPG16 0340008
HOKUYO 光电传感器 CWF-1DA
KUKA 备件 119384
HYDAC 压力传感器插头 ZBE06
MOOG 伺服阀 D955-2101-10 HPR18A7 RKP080KE12C1Z00
SIBA 备件 2000313.160 160A 500V
MEN RS232接口总线 08SA01-00
DR.BRANDT 备件 Type VBZ-S-400 VBZ-S-400/25kN/0.5mV/V/4x2000R
PHOENIX 备件 FL/SWITCH/SF14TX/2FX 2832593
B+R I/O总线扩展电缆 0G0010.00-090
MAGTROL 测力传感器 LB214-011/002
B+R 模块 X20BB80
REVO 电机 RD7006005000000
WEISS 备件 5.5AZHK 90V-4T B14P140
EGE 接近开关 IGMF005 GSP/10M P30705
HYDAC 数显压力控制器 DEDS1791N400
P+F 检测器 N8N8-18GM40-Z0
B+R 备件 3BM150.9
HAWE 换向阀 换向阀KR2-3B-1/2
JOST 轴承 KLK650L
MOOG 阀 D661-4651G35JOAA6VSX2HA
REXROTH 驱动模块 HMS01.1N-W0150-A-07-NNNN
HAM-LET 特三通气动阀 HMB21-4VKLCLC-GF4
WALDMANN 沃达迈 HSWT 20 Nr.112049010 24V 1x23W
ELEKTROR 备件 TYP:RD 2/M NR:409/774248
ELCIS 编码器 I-45-2500-5-BZ-Y-VN-R-01
FERRAZ 熔断器 A70P500-4
TR 备件 LA-46-653-SSI 321-00062
WINKEL 备件 4.054+APO
PITTAZO 开关 04460034 FS2898
OCTUM ELECTRONIC Gm 备件 01767 24V 10A
MTS 磁环 400533磁环
NEIDLEIN 备件 81306 RNC5 MK5
R+W 联轴器 MK2/20/44 10H7/10H7
IME 备件 TM4I 340-2
WURTH 工具 71501579
HARTING 测温接插件上壳 订货号:19300161521/H40D边出线M25低结构
MAAGTECHNIC 管 Art. Nr.: 10022038
SCHMERSAL 门磁传感器 BPS 33
WURTH 工具 0714107103
SEIKA 备件 XB1i 4-20MA +/-30°NG3 10Hz
BEINLICH 备件 TR 12/3-3 6-350/FAP/R/S0 Nr.R 6112008 03/1030-01.5
REITER 油漆管(单管) 65044370(1PC=9M)
KISTLER 电缆 1631C2
HONSBERG 流量开关 FLUVATEST UR /UR3K-010GM050
PIETRO 阀 type:GOVERNOR FMF301530005AB SN:201403701763
M+C 加热过滤器 FT-3SS-H2
GEMU 阀 I-DE-88012114-00-2432506
MOOG 电液伺服阀 D661-4577C G45HOAA4VSX2HA
SIRCA 限位开关 MBX43PA2,IP67,4-100mA,-25℃+70℃
KTR 备件 spider for Rotex size 42-92° Shore A-orange Zahnkranz 42/92
HBM 电缆 1-KAB139A-6
B+R 模块 3DO486.6
EUCHNER 安全门开关 CES-AR-C01-CH-SA with CES-A-BPA
MOOG 备件 D634-371C R24K02MONSS2
HYDAC 滤芯 0160 D200 W/HG
BURSTER 压力传感器 8402-6002 2KN
REXROTH 备件 R911296180 HVE02.2-W018N/S201
MAHLE 过滤器 77599996
WURTH 工具 703891310
SETTIMA 螺杆泵 GR40 SMT 16B 150L
EUROTHERM 温度控制表 型号:2408f
PROXXON 备件 28759 2mm
TER-PRESS 压力表 TP AT DA 40 AI 0/16BAR 2050860512
B+R 模块 X20BM11
MAB 密封圈 ORDER NO. 116.135
FSG 传感器 PW70A 1708Z03.320.016
MTS 位移传感器 RHM1270MR021A01
MTS 编码器 GHS0100MR022R01
ELCIS elcis I/46P6-10-1828-M-CV-R-01
1829年,美国电学家亨利对斯特金电磁铁装置进行了一些革新,用磁电绝缘导线代替裸铜导线,因此不必担心被铜导线过分靠近而短路。由于导线有了绝缘层,就可以将它们一圈圈地紧紧地绕在一起,由于线圈越密集,产生的磁场就越强,这样就大大提高了把电能转化为磁能的能力。到了1831年,亨利试制出了一块更新的电磁铁,虽然它的体积并不大,但它能吸起1吨重的铁块。
在奥斯特电流磁效应实验及其他一系列实验的启发下 ,安培认识到磁现象的本质是电流 ,把涉及电流 、磁体的各种相互作用归结为电流之间的相互作用,提出了寻找电流元相互作用规律的基本问题。为了克服孤立电流元无法直接测量的困难 ,安培精心设计了4个示零实验并伴以缜密的理论分析,得出了结果。但由于安培对电磁作用持超距作用观念,曾在理论分析中强加了两电流元之间作用力沿连线的假设,期望遵守牛顿第三定律,使结论有误。上述公式是抛弃错误的作用力沿连线的假设,经修正后的结果。应按近距作用观点理解为,电流元产生磁场,磁场对其中的另一电流元施以作用力。[2]
直线电流的安培定则对一小段直线电流也适用。环形电流可看成许多小段直线电流组成,对每一小段直线电流用直线电流的安培定则判定出环形电流中心轴线上磁感强度的方向。叠加起来就得到环形电流中心轴线上磁感线的方向。直线电流的安培定则是基本的,环形电流的安培定则可由直线电流的安培定则导出直线电流的安培定则对电荷作直线运动产生的磁场也适用,这时电流方向与正电荷运动方向相同,与负电荷运动方向相反。[2]
安培定律与库仑定律相当,是磁作用的基本实验定律 ,它决定了磁场的性质,提供了计算电流相互作用的途径。[2]
电磁铁:利用电流的磁效应,使软铁(电磁铁线圈内部芯轴,可快速充磁与消磁)具有磁性的装置。
(1)将软铁棒插入一螺线形线圈内部,则当线圈通有电流时,线圈内部的磁场使软铁棒磁化成暂时磁铁,但电流切断时,则线圈及软铁棒的磁性随着消失。
(2)软铁棒磁化后所生成的磁场,加上原有线圈内的磁场,使得总磁场强度大为增强,故电磁铁的磁力大于 天然磁铁。
(3)螺线形线圈的电流愈大,线圈圈数愈多,电磁铁的磁场愈强。
1829年,美国电学家亨利对斯特金电磁铁装置进行了一些革新,用磁电绝缘导线代替裸铜导线,因此不必担心被铜导线过分靠近而短路。由于导线有了绝缘层,就可以将它们一圈圈地紧紧地绕在一起,由于线圈越密集,产生的磁场就越强,这样就大大提高了把电能转化为磁能的能力。到了1831年,亨利试制出了一块更新的电磁铁,虽然它的体积并不大,但它能吸起1吨重的铁块。
在奥斯特电流磁效应实验及其他一系列实验的启发下 ,安培认识到磁现象的本质是电流 ,把涉及电流 、磁体的各种相互作用归结为电流之间的相互作用,提出了寻找电流元相互作用规律的基本问题。为了克服孤立电流元无法直接测量的困难 ,安培精心设计了4个示零实验并伴以缜密的理论分析,得出了结果。但由于安培对电磁作用持超距作用观念,曾在理论分析中强加了两电流元之间作用力沿连线的假设,期望遵守牛顿第三定律,使结论有误。上述公式是抛弃错误的作用力沿连线的假设,经修正后的结果。应按近距作用观点理解为,电流元产生磁场,磁场对其中的另一电流元施以作用力。[2]
直线电流的安培定则对一小段直线电流也适用。环形电流可看成许多小段直线电流组成,对每一小段直线电流用直线电流的安培定则判定出环形电流中心轴线上磁感强度的方向。叠加起来就得到环形电流中心轴线上磁感线的方向。直线电流的安培定则是基本的,环形电流的安培定则可由直线电流的安培定则导出直线电流的安培定则对电荷作直线运动产生的磁场也适用,这时电流方向与正电荷运动方向相同,与负电荷运动方向相反。[2]
安培定律与库仑定律相当,是磁作用的基本实验定律 ,它决定了磁场的性质,提供了计算电流相互作用的途径。[2]
电磁铁:利用电流的磁效应,使软铁(电磁铁线圈内部芯轴,可快速充磁与消磁)具有磁性的装置。
(1)将软铁棒插入一螺线形线圈内部,则当线圈通有电流时,线圈内部的磁场使软铁棒磁化成暂时磁铁,但电流切断时,则线圈及软铁棒的磁性随着消失。
(2)软铁棒磁化后所生成的磁场,加上原有线圈内的磁场,使得总磁场强度大为增强,故电磁铁的磁力大于 天然磁铁。
(3)螺线形线圈的电流愈大,线圈圈数愈多,电磁铁的磁场愈强。
1829年,美国电学家亨利对斯特金电磁铁装置进行了一些革新,用磁电绝缘导线代替裸铜导线,因此不必担心被铜导线过分靠近而短路。由于导线有了绝缘层,就可以将它们一圈圈地紧紧地绕在一起,由于线圈越密集,产生的磁场就越强,这样就大大提高了把电能转化为磁能的能力。到了1831年,亨利试制出了一块更新的电磁铁,虽然它的体积并不大,但它能吸起1吨重的铁块。
在奥斯特电流磁效应实验及其他一系列实验的启发下 ,安培认识到磁现象的本质是电流 ,把涉及电流 、磁体的各种相互作用归结为电流之间的相互作用,提出了寻找电流元相互作用规律的基本问题。为了克服孤立电流元无法直接测量的困难 ,安培精心设计了4个示零实验并伴以缜密的理论分析,得出了结果。但由于安培对电磁作用持超距作用观念,曾在理论分析中强加了两电流元之间作用力沿连线的假设,期望遵守牛顿第三定律,使结论有误。上述公式是抛弃错误的作用力沿连线的假设,经修正后的结果。应按近距作用观点理解为,电流元产生磁场,磁场对其中的另一电流元施以作用力。[2]
直线电流的安培定则对一小段直线电流也适用。环形电流可看成许多小段直线电流组成,对每一小段直线电流用直线电流的安培定则判定出环形电流中心轴线上磁感强度的方向。叠加起来就得到环形电流中心轴线上磁感线的方向。直线电流的安培定则是基本的,环形电流的安培定则可由直线电流的安培定则导出直线电流的安培定则对电荷作直线运动产生的磁场也适用,这时电流方向与正电荷运动方向相同,与负电荷运动方向相反。[2]
安培定律与库仑定律相当,是磁作用的基本实验定律 ,它决定了磁场的性质,提供了计算电流相互作用的途径。[2]
电磁铁:利用电流的磁效应,使软铁(电磁铁线圈内部芯轴,可快速充磁与消磁)具有磁性的装置。
(1)将软铁棒插入一螺线形线圈内部,则当线圈通有电流时,线圈内部的磁场使软铁棒磁化成暂时磁铁,但电流切断时,则线圈及软铁棒的磁性随着消失。
(2)软铁棒磁化后所生成的磁场,加上原有线圈内的磁场,使得总磁场强度大为增强,故电磁铁的磁力大于 天然磁铁。
(3)螺线形线圈的电流愈大,线圈圈数愈多,电磁铁的磁场愈强。
1829年,美国电学家亨利对斯特金电磁铁装置进行了一些革新,用磁电绝缘导线代替裸铜导线,因此不必担心被铜导线过分靠近而短路。由于导线有了绝缘层,就可以将它们一圈圈地紧紧地绕在一起,由于线圈越密集,产生的磁场就越强,这样就大大提高了把电能转化为磁能的能力。到了1831年,亨利试制出了一块更新的电磁铁,虽然它的体积并不大,但它能吸起1吨重的铁块。
在奥斯特电流磁效应实验及其他一系列实验的启发下 ,安培认识到磁现象的本质是电流 ,把涉及电流 、磁体的各种相互作用归结为电流之间的相互作用,提出了寻找电流元相互作用规律的基本问题。为了克服孤立电流元无法直接测量的困难 ,安培精心设计了4个示零实验并伴以缜密的理论分析,得出了结果。但由于安培对电磁作用持超距作用观念,曾在理论分析中强加了两电流元之间作用力沿连线的假设,期望遵守牛顿第三定律,使结论有误。上述公式是抛弃错误的作用力沿连线的假设,经修正后的结果。应按近距作用观点理解为,电流元产生磁场,磁场对其中的另一电流元施以作用力。[2]
直线电流的安培定则对一小段直线电流也适用。环形电流可看成许多小段直线电流组成,对每一小段直线电流用直线电流的安培定则判定出环形电流中心轴线上磁感强度的方向。叠加起来就得到环形电流中心轴线上磁感线的方向。直线电流的安培定则是基本的,环形电流的安培定则可由直线电流的安培定则导出直线电流的安培定则对电荷作直线运动产生的磁场也适用,这时电流方向与正电荷运动方向相同,与负电荷运动方向相反。[2]
安培定律与库仑定律相当,是磁作用的基本实验定律 ,它决定了磁场的性质,提供了计算电流相互作用的途径。[2]
电磁铁:利用电流的磁效应,使软铁(电磁铁线圈内部芯轴,可快速充磁与消磁)具有磁性的装置。
(1)将软铁棒插入一螺线形线圈内部,则当线圈通有电流时,线圈内部的磁场使软铁棒磁化成暂时磁铁,但电流切断时,则线圈及软铁棒的磁性随着消失。
(2)软铁棒磁化后所生成的磁场,加上原有线圈内的磁场,使得总磁场强度大为增强,故电磁铁的磁力大于 天然磁铁。
(3)螺线形线圈的电流愈大,线圈圈数愈多,电磁铁的磁场愈强。
1829年,美国电学家亨利对斯特金电磁铁装置进行了一些革新,用磁电绝缘导线代替裸铜导线,因此不必担心被铜导线过分靠近而短路。由于导线有了绝缘层,就可以将它们一圈圈地紧紧地绕在一起,由于线圈越密集,产生的磁场就越强,这样就大大提高了把电能转化为磁能的能力。到了1831年,亨利试制出了一块更新的电磁铁,虽然它的体积并不大,但它能吸起1吨重的铁块。
在奥斯特电流磁效应实验及其他一系列实验的启发下 ,安培认识到磁现象的本质是电流 ,把涉及电流 、磁体的各种相互作用归结为电流之间的相互作用,提出了寻找电流元相互作用规律的基本问题。为了克服孤立电流元无法直接测量的困难 ,安培精心设计了4个示零实验并伴以缜密的理论分析,得出了结果。但由于安培对电磁作用持超距作用观念,曾在理论分析中强加了两电流元之间作用力沿连线的假设,期望遵守牛顿第三定律,使结论有误。上述公式是抛弃错误的作用力沿连线的假设,经修正后的结果。应按近距作用观点理解为,电流元产生磁场,磁场对其中的另一电流元施以作用力。[2]
直线电流的安培定则对一小段直线电流也适用。环形电流可看成许多小段直线电流组成,对每一小段直线电流用直线电流的安培定则判定出环形电流中心轴线上磁感强度的方向。叠加起来就得到环形电流中心轴线上磁感线的方向。直线电流的安培定则是基本的,环形电流的安培定则可由直线电流的安培定则导出直线电流的安培定则对电荷作直线运动产生的磁场也适用,这时电流方向与正电荷运动方向相同,与负电荷运动方向相反。[2]
安培定律与库仑定律相当,是磁作用的基本实验定律 ,它决定了磁场的性质,提供了计算电流相互作用的途径。[2]
电磁铁:利用电流的磁效应,使软铁(电磁铁线圈内部芯轴,可快速充磁与消磁)具有磁性的装置。
(1)将软铁棒插入一螺线形线圈内部,则当线圈通有电流时,线圈内部的磁场使软铁棒磁化成暂时磁铁,但电流切断时,则线圈及软铁棒的磁性随着消失。
(2)软铁棒磁化后所生成的磁场,加上原有线圈内的磁场,使得总磁场强度大为增强,故电磁铁的磁力大于 天然磁铁。
(3)螺线形线圈的电流愈大,线圈圈数愈多,电磁铁的磁场愈强。